Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
λ 1<br />
= λ 2<br />
= λ 3 1 0 0<br />
i 0 0 = 0 – 1 0<br />
0 1 0<br />
0 – i 0<br />
1 0 0<br />
0 0 0<br />
0 0 0<br />
0 0 0<br />
λ 4<br />
= λ 5<br />
= λ 6 0 0 0<br />
0 0 0 = 0 0 1<br />
0 0 1<br />
0 0 – i<br />
0 0 0<br />
1 0 0<br />
i 0 0<br />
0 1 0<br />
. (4.44)<br />
0 0 0<br />
1<br />
λ 7<br />
= 0 0 – i λ 8 = ------<br />
2<br />
0 i 0<br />
De transformatie matrix kan dus worden geschreven als:<br />
1 0 0<br />
0 1 0<br />
0 0 – 2<br />
U = . (4.45)<br />
De groep SU(3) is niet Abels en de Gell-Mann matrices commuteren in het algemeen niet:<br />
waarbij de structuurconstanten van de groep worden gegeven door:<br />
[ λ a<br />
, λ b<br />
] = 2if abc<br />
λ c , (4.46)<br />
f 147<br />
= f 246<br />
= f 257<br />
= f 345<br />
= f 516<br />
= f 637<br />
= 1 ⁄ 2 en alle even permutaties van indices (4.47)<br />
f 417<br />
= f 426<br />
= f 527<br />
= f 435<br />
= f 156<br />
= f 367<br />
= – 1 ⁄ 2 en alle even permutaties van indices<br />
Beschouwen we verder alleen de SU(3) transformaties dan houden we de Dirac vergelijking invariant<br />
onder deze transformatie, ook als die op elke plaats in de ruimte anders is, als we de gewone<br />
afgeleiden vervangen door de covariante afgeleiden:<br />
i g s<br />
– ---- ( λ ⋅ G)<br />
. (4.48)<br />
2<br />
We hebben nu acht nieuwe velden G ingevoerd. De deeltjes die bij deze velden horen heten gluonen.<br />
We moeten nu natuurlijk ook de bewegingsvergelijkingen van de gluonen opschrijven. Gluonen zijn<br />
massaloze vectorbosonen, en we zouden kunnen denken dat ze ieder dezelfde bewegingsvergelijking<br />
volgen als die voor het foton. Maar de zaak ligt wat gecompliceerder, omdat de gluonen zelf ook een<br />
kleurlading hebben en dus onderling ook interacties hebben. In de theorie komt dat tot uitdrukking in<br />
het feit dat in de definitie van de veldtensor een extra bilineaire term voorkomt van de gluon velden:<br />
waarin de structuurconstanten van SU(3),<br />
e a ⋅ λ<br />
f abc<br />
= 0 als a=b of a=c of b=c<br />
f 123<br />
= 1 en alle even permutaties van indices<br />
f 213<br />
= – 1 en alle even permutaties van indices<br />
f 458<br />
= f 678<br />
= 3 ⁄ 2 en alle even permutaties van indices<br />
f 548<br />
= f 768<br />
= – 3 ⁄ 2 en alle even permutaties van indices<br />
F µν µ<br />
=<br />
D µ<br />
≡ ∂ µ<br />
∂ G ν ν<br />
∂ G µ<br />
µ ν<br />
– – g s f abc G b Gc , (4.49)<br />
f abc<br />
,zijn zoals boven gedefinieerd.<br />
De acht bewegingsvergelijkingen, de equivalenten van de Maxwell vergelijking voor het elektromagnetisch<br />
veld, worden dan in het geval zonder externe ladingen:<br />
64 Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica