Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
2<br />
2<br />
2( k 1<br />
⋅ k 2<br />
)( k 3<br />
⋅ p) = ( m µ<br />
– 2m µ<br />
ω 3<br />
– m e<br />
)m µ<br />
ω 3 . (3.32)<br />
We zien dat het matrixelement alleen van de anti-elektron-neutrino energie afhangt en we kunnen de<br />
faseruimte integreren over alle andere stukken van de eindtoestand, te beginnen bij :<br />
d 3 k 1<br />
∫ -----------------------<br />
d 3 k 2<br />
d 3 k<br />
( 2π) 3 -----------------------<br />
2ω 1<br />
( 2π) 3 ----------------------- 2<br />
2ω 2<br />
( 2π) 3 ( 2π) 4 δ 4 ( p– k 1<br />
– k 2<br />
– k 3<br />
)<br />
2ω 2<br />
1<br />
----------------<br />
8( 2π) 5 δ( m µ<br />
– ω 1<br />
– ω 2<br />
– ω 3<br />
) d3 k 2<br />
d 3 k 3<br />
=<br />
∫<br />
---------------------<br />
ω 1<br />
ω 2<br />
ω 3<br />
. (3.33)<br />
Ook zouden we graag integreren over de anti-elektron-neutrino impuls, omdat we dat neutrino ook<br />
niet kunnen waarnemen in de eindtoestand. Ook zitten we nog met een in de deltafunctie. We<br />
kiezen de z-as in de richting van het anti-elektron-neutrino, dan kunnen we de hoek,<br />
neutrino en het elektron impliciet schrijven als:<br />
2 2<br />
ω 1 = k 1 = k 2<br />
+ k 3 = ω 2 + ω 3 + 2ω 2<br />
ω 3<br />
cosθ<br />
en dus de integraal over deze hoek als integraal over de energie van het muon-neutrino:<br />
– 2ω 2<br />
ω 3<br />
sinθ<br />
dω 1 = --------------------------------------------------------------dθ ⇔ dθ<br />
2 2<br />
2 ω 2<br />
+ ω 3<br />
+ 2ω 2<br />
ω 3<br />
cosθ<br />
We kunnen nu integreren over d 3 2<br />
k 2<br />
= ω 2<br />
sinθdθdφ<br />
:<br />
1<br />
----------------<br />
8( 2π) 5 δ( m µ<br />
– ω 1<br />
– ω 2<br />
– ω 3<br />
) d3 k 2<br />
d 3 k 3<br />
∫<br />
---------------------<br />
ω 1<br />
ω 2<br />
ω 3<br />
1<br />
----------------<br />
8( 2π) 4 δ( m µ<br />
– ω 1<br />
– ω 2<br />
– ω 3<br />
) dω 1 dω 2 d3 k 3<br />
=<br />
∫<br />
------------------------------<br />
1 dω<br />
---------------- 2<br />
d 3 k 3<br />
=<br />
∫<br />
8( 2π) 4 -------------------- 2<br />
ω 3<br />
Vullen we deze faseruimteintegraal weer in met het matrixelement, dan krijgen we:<br />
dΓ<br />
=<br />
2G F<br />
2<br />
2G F<br />
2<br />
∫<br />
∫<br />
ω 1<br />
k 1<br />
θ , tussen dit<br />
(3.34)<br />
–ω 1<br />
dω 1<br />
= ------------------------ . (3.35)<br />
ω 2<br />
ω 3<br />
sinθ<br />
ω 3<br />
2<br />
2<br />
2 dω 2<br />
d 3 k 3<br />
= --------------------<br />
( 2π) 4 ( m µ<br />
– 2m µ<br />
ω 3<br />
– m e<br />
)m µ<br />
ω 3<br />
--------------------<br />
2<br />
m µ<br />
ω 3<br />
2<br />
2<br />
----------------<br />
( 2π) 4 ( m µ<br />
– 2m µ ω 3<br />
– m e<br />
) dω 2 d3 k 3<br />
--------------------<br />
ω 3<br />
. (3.36)<br />
. (3.37)<br />
We kunnen nu de integraal over de drie-impuls<br />
k 3<br />
doen (we verwaarlozen de elektron massa):<br />
dΓ =<br />
2<br />
m µ G F<br />
--------------<br />
∫<br />
.<br />
2π 3 m µ – 2ω 3 3 dω 2 dω 3<br />
(3.38)<br />
Nu moeten we ons realiseren dat ω 3<br />
ten hoogste m µ ⁄ 2 kan zijn en ten minste m µ ⁄ 2 – ω 2<br />
moet<br />
zijn. De integraal wordt daarmee:<br />
44 Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica