Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
8.4 Zware ionen botsers<br />
Hoewel het er misschien niet strikt toe behoort is om allerlei praktische redenen het botsen van<br />
zware ionen op zware ionen een deel van het hoge energiefysica programma. In deze experimenten<br />
zoekt men naar het quark-gluon plasma. Als er voldoende hoge energieën in een klein volume<br />
worden gestopt zal een verzameling protonen en neutronen zich niet meer gedragen als protonen en<br />
neutronen die allemaal kleurneutraal zijn en slechts een kleine schaduw van de sterke interactie voelen,<br />
maar zullen alle quarks en gluonen zich vrijelijk door een groter volume gaan bewegen. Met<br />
behulp van de wet van Stefan-Boltzmann voor de energiedichtheid (energie per volume):<br />
kunnen we inzien wat er gebeurt als er een quark gluon plasma wordt gevormd. In deze formule is n<br />
het aantal vrijheidsgraden van de deeltjes in een gas. In “normale” omstandigheden zijn die deeltjes<br />
overwegend pionen en is n = 3 vanwege de drie mogelijke ladingstoestanden van de pionen. Als<br />
zich een quark-gluon plasma vormt zijn de deeltjes de min of meer vrije quarks en gluonen. Gluonen<br />
hebben 2 spin maal 8 kleur vrijheidsgraden, dus in totaal n g<br />
= 16 . Quarks hebben 2 spin maal 3<br />
kleur maal 2 isospin (u,d) maal 7/8 (een factor die komt omdat quarks fermionen zijn) is<br />
n q<br />
= n q<br />
= 21 ⁄ 2 vrijheidsgraden (voor quarks en anti-quarks is dit gelijk). Het totaal aantal vrijheidsgraden<br />
in het plasma wordt dan gegeven door n = n g<br />
+ n q<br />
+ n q<br />
= 37 . Bij een faseovergang<br />
naar het quark-gluon plasma neemt de energiedichtheid dus toe met een factor van ongeveer 12. De<br />
temperatuur waarbij dit ongeveer zou moeten gebeuren correspondeert met ongeveer T c<br />
= 150<br />
MeV. De detectie van de faseovergang is moeilijk omdat de gluonen en quarks hadroniseren als het<br />
plasma afkoelt en hun oorspronkelijke statistische informatie verliezen. Men kijkt dus vooral naar<br />
het spectrum van fotonen (die niet door hadronisatie vervormt) en naar de onderdrukking van<br />
bijvoorbeeld J ⁄ ψ mesonen. Dit laatste treedt op omdat als uit de zee een cc paar wordt gevormd dit<br />
door kleurafscherming in een plasma veel meer kans heeft uit elkaar gedreven te worden en geen<br />
J ⁄ ψ te vormen dan in een situatie met alleen maar kleurneutrale objecten (hadronen) in de omgeving.<br />
8.5 Versneller neutrino experimenten<br />
ε<br />
E<br />
= -- = n-----T π2 4<br />
V 30<br />
In het recente verleden zijn er twee experimenten gedaan op CERN door de NOMAD en CHORUS<br />
collaboraties om naar neutrino oscillaties te zoeken. Het principe van het experiment was in beide<br />
gevallen hetzelfde: muon-neutrino bundels worden in een grote<br />
hoeveelheid materiaal geschoten waarin ook detectievlakken<br />
liggen. In het experiment wordt dan gezocht naar muon-neutrino’s<br />
die in een eventuele reactie een tau lepton produceren. Het verval<br />
van het tau lepton is te onderscheiden van de achtergrond door een<br />
secondaire vertex te reconstrueren.<br />
Er is ook een primaire vertex, die kan worden<br />
gevonden door de sporen terug te reconstrueren<br />
die komen uit de interactie van het tauneutrino<br />
met een nucleon (proton of neutron),<br />
dezelfde reactie waarin ook het geladen tau-lepton<br />
is gevormd. ‘Rechtsboven’ deze tekst staat<br />
(9.1)<br />
118 Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica