Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Keuzecollege Hoge EnergieFysica Katholieke Universiteit ... - EHEF
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Het aantal eindtoestanden wordt gegeven door het aantal deeltjes in een gegeven volume V maal het<br />
aantal toestanden per deeltje voor dit volume. Het aantal toestanden dat een deeltje met impuls p kan<br />
innemen in een bepaald volume is eindig. Als we het volume als een doos met zijden van lengte ,<br />
l y<br />
. l z<br />
zien en periodieke randvoorwaarden nemen, dan is het aantal toestanden in elke richting<br />
gegeven door n x<br />
= l x<br />
p x<br />
⁄ ( 2π)<br />
, n y<br />
= l y<br />
p y<br />
⁄ ( 2π)<br />
en n z<br />
= l z<br />
p z<br />
⁄ ( 2π)<br />
. In drie dimensies geeft dat<br />
voor het volume V<br />
Het aantal toestanden voor een impulsinterval tussen<br />
voor het volume V =<br />
is dan:<br />
( p x<br />
, p y<br />
, p z<br />
) en ( p x<br />
+ dp x<br />
, p y<br />
+ dp y<br />
, p z<br />
+ dp z<br />
)<br />
V<br />
dn = dn x<br />
dn y<br />
dn z<br />
= -------------dp . (2.36)<br />
( 2π) 3 x<br />
dp y<br />
dp z<br />
Dit geldt voor elk deeltje in het volume V . Het aantal deeltjes in het volume V volgt uit de waarschijnlijkheidsdichtheid:<br />
en de normering van de golffunctie:<br />
zodat:<br />
l x<br />
l y<br />
l z<br />
n x<br />
n y<br />
n z<br />
(2.37)<br />
∫φ∗φdV<br />
= 1 , (2.38)<br />
(2.39)<br />
en het aantal deeltjes in volume V gelijk is aan 2E . De faseruimte voor één deeltje in volume V<br />
wordt dan gegeven door de toestandsdichtheid voor het deeltje gedeeld door het aantal deeltjes in het<br />
volume:<br />
Vd 3 p i<br />
---------------------- . (2.40)<br />
( 2π) 3 2E i<br />
De Lorentzinvariante faseruimte (LIPS) wordt verkregen door met de normeringsfactor van de golffunctie<br />
van de deeltjes in het kwadraat,<br />
∫<br />
V<br />
∫<br />
V<br />
l x<br />
p x<br />
-------- l y p y<br />
-------- l z p z<br />
= -------- . (2.35)<br />
2π 2π 2π<br />
ρdV = 2 N 2 EdV = 2 N 2 EV<br />
dLIPS<br />
n<br />
N<br />
∏<br />
i = 1<br />
N 2<br />
=<br />
1<br />
= -------<br />
V<br />
=<br />
n<br />
∏<br />
i = 1<br />
1 ⁄ V<br />
te vermenigvuldigen:<br />
d 3 p i<br />
----------------------<br />
( 2π) 3 2E i<br />
(2.41)<br />
De formule voor de werkzame doorsnede van twee botsende deeltjes, A en B, met N deeltjes in de<br />
eindtoestand, die we zo krijgen wordt de gouden regel van Fermi genoemd:<br />
l x<br />
20 Collegedictaat <strong>Hoge</strong> Energiefysica