Klassische Mechanik

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Abbildung 14.4: Trajektorien der Standardabbildung für K = 0,0.3,0.6 (von oben nach unten). 126
Abbildung 14.5: Trajektorien der Standardabbildung für K = 0.8 und 0.97 (von oben nach unten). Die mittlere Abbildung ist ein Zoom in die für K = 0.8. 127
Seite 1 und 2:
Kapitel 1 Grundlagen: Newtonsche Me
Seite 3 und 4:
Der Beschleunigungsvektor ist a =
Seite 5 und 6:
Wer lieber zu Fuß rechnet mit expl
Seite 7 und 8:
Das Potenzial der Gravitationskraft
Seite 9 und 10:
wobei ri ′ die Darstellung des Or
Seite 11 und 12:
(b) Berechnen Sie für allgemeine a
Seite 13 und 14:
Wenn es k holonome Zwangsbedingunge
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Sie hängen von den verallgemeinert
Seite 17 und 18:
Die Zwangsbedingungen sind y1 = 0 u
Seite 19 und 20:
Beachte: Die Summanden in (2.22) d
Seite 21 und 22:
d.h. im Gleichgewicht verschwindet
Seite 23 und 24:
Kapitel 3 Lagrange-Gleichungen zwei
Seite 25 und 26:
und erhalten damit die Lagrange-Gle
Seite 27 und 28:
3.4 Lagrange-Formalismus mit Reibun
Seite 29 und 30:
Wir wählen die x-Achse in v-Richtu
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und und folglich ∂L ′ ∂ ˙ Qj
Seite 33 und 34:
und damit und ∂ df ∂f = und ∂
Seite 35 und 36:
Auch diese Gleichung können wir au
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Dann haben die neuen Koordinaten qi
Seite 39 und 40:
Die Erhaltungsgröße J(r, ˙ r, t)
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Falls sich die Kräfte Qj aus einem
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ist. Durch Vergleich mit (5.2) erke
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4). Wenn man eine Lösung hat, kann
Seite 47 und 48:
Ein Massepunkt (1) bewegt sich auf
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Nach diesen Definitionen und Vorüb
Seite 51 und 52:
6.3 Verallgemeinerung auf mehrere V
Seite 53 und 54:
Wir setzen in Folgenden t1 = 0 und
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wobei wir wieder 1 + y ′2 durch
Seite 57 und 58:
Im Folgenden betrachten wir nur noc
Seite 59 und 60:
Dieses Gesetz folgt direkt aus der
Seite 61 und 62:
ist mit ganzen Zahlen m und n, d.h.
Seite 63 und 64:
2) E3 < E = E2 < 0 ⇒ 0 < ε < 1,
Seite 65 und 66:
Kapitel 8 Streuung im Zentralkraftf
Seite 67 und 68:
mindestens den Winkel θ0 gestreut
Seite 69 und 70:
u. Im Laborsystem geben wir allen O
Seite 71 und 72:
Kapitel 9 Starrer Körper In diesem
Seite 73 und 74: Hauptträgheitsachsensystem: Da der
Seite 75 und 76: L Die Winkelgeschwindigkeit um die
Seite 77 und 78: Wenn J diagonal ist, lauten die Eul
Seite 79 und 80: eine Erhaltungsgröße. Der Ausdruc
Seite 81 und 82: Kapitel 10 Schwingungen In diesem v
Seite 83 und 84: 10.1.2 Periodisch getriebener gedä
Seite 85 und 86: 10.2 Schwingungen mit mehreren Frei
Seite 87 und 88: d.h. die Matrix A diagonalisiert si
Seite 89 und 90: Der erste Faktor auf der rechten Se
Seite 91 und 92: (a) Zeigen Sie, dass diese Gleichun
Seite 93 und 94: Hamiltonschen Prinzip (dem Prinzip
Seite 95 und 96: 5. Bestimmen der Hamiltonschen Bewe
Seite 97 und 98: 11.4.1 Trajektorien im Phasenraum D
Seite 99 und 100: Fixpunkte Fixpunkte x ∗ sind Glei
Seite 101 und 102: entfernen sich benachbarte Trajekto
Seite 103 und 104: wobei die Variation an den Anfangs-
Seite 105 und 106: Transformation zu finden. Aus 2n ge
Seite 107 und 108: Den Zeitverlauf Q(t) erhalten wir a
Seite 109 und 110: Systeme mit n unabhängigen Erhaltu
Seite 111 und 112: (b) Separieren Sie zunächst die Ze
Seite 113 und 114: Der Integrationsweg ist innerhalb d
Seite 115 und 116: (Bemerkung: Das Produkt θJ ′ ist
Seite 117 und 118: 13.5 Was bedeutet das anschaulich?
Seite 119 und 120: Kapitel 14 Das Entstehen von Chaos:
Seite 121 und 122: dass der elliptische Fixpunkt von T
Seite 123: über den Stoß und die Vereinfachu
Seite 127 und 128: Downloaded from rspa.royalsocietypu
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