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Kapitel 1 Grundlagen: Newtonsche Me
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Der Beschleunigungsvektor ist a =
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Wer lieber zu Fuß rechnet mit expl
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Das Potenzial der Gravitationskraft
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wobei ri ′ die Darstellung des Or
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(b) Berechnen Sie für allgemeine a
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Wenn es k holonome Zwangsbedingunge
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Sie hängen von den verallgemeinert
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Die Zwangsbedingungen sind y1 = 0 u
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Beachte: Die Summanden in (2.22) d
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d.h. im Gleichgewicht verschwindet
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Kapitel 3 Lagrange-Gleichungen zwei
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und erhalten damit die Lagrange-Gle
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3.4 Lagrange-Formalismus mit Reibun
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Wir wählen die x-Achse in v-Richtu
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und und folglich ∂L ′ ∂ ˙ Qj
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und damit und ∂ df ∂f = und ∂
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Auch diese Gleichung können wir au
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Dann haben die neuen Koordinaten qi
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Die Erhaltungsgröße J(r, ˙ r, t)
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Falls sich die Kräfte Qj aus einem
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ist. Durch Vergleich mit (5.2) erke
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4). Wenn man eine Lösung hat, kann
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Ein Massepunkt (1) bewegt sich auf
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Nach diesen Definitionen und Vorüb
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6.3 Verallgemeinerung auf mehrere V
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Wir setzen in Folgenden t1 = 0 und
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wobei wir wieder 1 + y ′2 durch
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Im Folgenden betrachten wir nur noc
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Dieses Gesetz folgt direkt aus der
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ist mit ganzen Zahlen m und n, d.h.
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2) E3 < E = E2 < 0 ⇒ 0 < ε < 1,
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Kapitel 8 Streuung im Zentralkraftf
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mindestens den Winkel θ0 gestreut
- Seite 69 und 70:
u. Im Laborsystem geben wir allen O
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Kapitel 9 Starrer Körper In diesem
- Seite 73 und 74:
Hauptträgheitsachsensystem: Da der
- Seite 75 und 76:
L Die Winkelgeschwindigkeit um die
- Seite 77 und 78: Wenn J diagonal ist, lauten die Eul
- Seite 79 und 80: eine Erhaltungsgröße. Der Ausdruc
- Seite 81 und 82: Kapitel 10 Schwingungen In diesem v
- Seite 83 und 84: 10.1.2 Periodisch getriebener gedä
- Seite 85 und 86: 10.2 Schwingungen mit mehreren Frei
- Seite 87 und 88: d.h. die Matrix A diagonalisiert si
- Seite 89 und 90: Der erste Faktor auf der rechten Se
- Seite 91 und 92: (a) Zeigen Sie, dass diese Gleichun
- Seite 93 und 94: Hamiltonschen Prinzip (dem Prinzip
- Seite 95 und 96: 5. Bestimmen der Hamiltonschen Bewe
- Seite 97 und 98: 11.4.1 Trajektorien im Phasenraum D
- Seite 99 und 100: Fixpunkte Fixpunkte x ∗ sind Glei
- Seite 101 und 102: entfernen sich benachbarte Trajekto
- Seite 103 und 104: wobei die Variation an den Anfangs-
- Seite 105 und 106: Transformation zu finden. Aus 2n ge
- Seite 107 und 108: Den Zeitverlauf Q(t) erhalten wir a
- Seite 109 und 110: Systeme mit n unabhängigen Erhaltu
- Seite 111 und 112: (b) Separieren Sie zunächst die Ze
- Seite 113 und 114: Der Integrationsweg ist innerhalb d
- Seite 115 und 116: (Bemerkung: Das Produkt θJ ′ ist
- Seite 117 und 118: 13.5 Was bedeutet das anschaulich?
- Seite 119 und 120: Kapitel 14 Das Entstehen von Chaos:
- Seite 121 und 122: dass der elliptische Fixpunkt von T
- Seite 123 und 124: über den Stoß und die Vereinfachu
- Seite 125 und 126: Abbildung 14.5: Trajektorien der St
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