Klassische Mechanik
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3) E = E3 ≡ Veff<br />
<br />
p<br />
= 2<br />
<br />
(7.20) ϕ<br />
r0 mα<br />
= − mα2<br />
p2 +<br />
ϕ<br />
<br />
−α/r<br />
mα2<br />
2p2 ϕ<br />
<br />
p2 ϕ /(2mr2 = −<br />
)<br />
mα2<br />
2p2 ϕ<br />
(7.25)<br />
⇒ ε = 0 , d.h. die Bahn ist ein Kreis; aus (7.24) für ε = 0 folgt:<br />
r0 = C −1 = p2 ϕ<br />
mα<br />
⇒ E = − α<br />
2r0<br />
D.h., für r0 = a sind die Energien für Kreis- und Ellipsenbahnen gleich.<br />
Aufgaben<br />
1. Betrachten Sie das Teilchen im Kreiskegel. Gehen Sie aus von der Rechnung in Abschnitt 4.4.<br />
(7.29)<br />
(a) Schreiben Sie durch Einführen einer modifizierten Masse und eines modifizierten Winkels die<br />
Lagrange-Funktion so um, dass sie genau wie diejenige eines Zentralpotenzials aussieht.<br />
(b) Was ist das effektive Potenzial?<br />
(c) Skizzieren Sie Veff(r) und begründen Sie hieraus, dass die Bewegung gebunden ist. Zeichnen<br />
Sie in Ihrer Skizze den minimalen und den maximalen Radius ein.<br />
(d) Für welches r resultiert eine Kreisbahn?<br />
(e) Erwarten Sie, dass die Bahnen geschlossen sind?<br />
2. Lenz-Vektor: Für die Bahn r(t) im Kepler-Potenzial definieren wir den Lenzschen Vektor Λ als<br />
Zeigen Sie<br />
(a) Λ ist eine Erhaltungsgröße, d.h. d Λ/dt = 0.<br />
(b) | Λ| ist gleich der Exzentrizität ɛ.<br />
Λ = m<br />
α ˙ r × (r × ˙ r) − r<br />
r = p × L r<br />
−<br />
αm r .<br />
(c) Λ zeigt zum Perihel, also Λ rP . (rP ist der Vektor vom Kraftzentrum zum Perihel.)<br />
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