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Sieden Der Verdampfungsvorgang fordert eine besonders große Oberfläche und findet auch im Innern einer Flüssigkeit statt. In die an der Heizfläche befindlichen und die in der Flüssigkeit aufsteigenden Dampfblasen hinein verdampft Flüssigkeit. Sieden einer Flüssigkeit tritt ein, wenn der Sättigungsdampfdruck p d ( T ) gleich dem herrschenden äußeren Druck wird. Die Steigung der Dampfdruckkurve ist positiv (vgl. das schematische Diagramm in Abb. 7-04 und quantitative Werte in Abb. 7-05), sie beginnt und endet in zwei definierten Punkten (Tripelpunkt und kritischer Punkt). Die Dampfdruckkurve gibt die Abhängigkeit der Siedetemperatur vom Druck wieder. In Abb. 7-05 ist die Dampfdruckkurve von H 2 O im Intervall 0 C ≤ ϑ ≤ 300 C dargestellt. Änderungen über eine Zehnerpotenz sind bei linearen Koordinatenachsen schwer darzustellen. Insbesondere im Bereich des Nullpunkts sind Unterschiede kaum zu erkennen. Bei einer Variation einer physikalischen Größe über mehrere Zehnerpotenzen bietet sich eine logarithmische Teilung der Ordinate an. Deshalb ist in Abb. 7-05 (b) die Dampfdruckkurve auf einfach logarithmischem Papier dargestellt. Die gesamte Dampfdruckkurve zwischen Tripelpunkt und Kritischem Punkt ist übersichtlich darstellbar. In Abb. (a) ist der Bereich des Dampfdrucks unterhalb des Normdrucks leicht abzulesen o o <strong>Wärmelehre</strong> – Abschnitt 7 - 106 - ’Stoffe in verschiedenen Phasen’
10 ' p d 6 Pa p' d hPa 9 8 150 7 100 6 5 50 4 6 ,1 ϑ o C 3 0 20 40 60 2 1 0 0 100 200 ϑ o C 300 Abb. 7-05 a: Wasser – Sättigungsdampfdruck in Abhängigkeit von der Temperatur. Lineare Teilung der Temperatur- und der Druckachse. <strong>Wärmelehre</strong> – Abschnitt 7 - 107 - ’Stoffe in verschiedenen Phasen’
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Wärmelehre Skript Idee: Jürgen Gi
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3.2.5.2 Flüssigkeiten ............
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Wärmelehre In der Mechanik wird be
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Der Schmelzvorgang, also der Überg
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Dies entspricht der Standardabweich
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Molare Masse oder Molmasse M Die mo
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Beispiele Aus Volumen V und Masse m
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auf die Wandfläche übertragener I
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2.2.3 Anwendung des Satzes von der
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2.2.6 Berechnung des Gesamtdruckes
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1 2 pV = N mM v 3 2 ⎡1 2 ⎤ pV =
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Für die Festlegung der Basiseinhei
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10 000 Ω 6 000 4 000 2 000 1 000 8
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2.3.4 Molare Gaskonstante R m und I
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Mit den Beziehungen M = N A m M und
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Wahrscheinlichste Geschwindigkeit D
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3 1. Hauptsatz der Wärmelehre 3.1
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Dazu gehört die Aussage: "Ein sich
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In dieser Beschreibung ist bereits
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3.2 Wärmekapazitäten Die Systemat
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Da die zugeführte Wärme δQ eine
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3.2.5 Temperaturabhängigkeit von W
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3.2.5.3 Gase Gase zeigen eine beson
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Aus dieser Erfahrung lässt sich de
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4 Spezielle Zustandsänderungen ein
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Bei Volumenvergrößerung (Expansio
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Unter der geforderten Bedingung T =
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