Wärmelehre - gilligan-online
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6.9.2.4 3. Hauptsatz und Nichterreichbarkeit des absoluten Nullpunkts<br />
Die Definition der Entropieänderung Δ = ∫ δ Q<br />
S<br />
A T enthält die mathematische Operation<br />
einer unbestimmten Integration. Das Ergebnis der Integration ist deshalb nur bis auf<br />
eine Integrationskonstante bestimmt.<br />
Untersuchungen bei tiefen Temperaturen zeigten, dass die Entropie bei Annäherung<br />
an den absoluten Nullpunkt nicht von der Kristallstruktur abhängt. Die Modifikation<br />
des grauen Zinns und des weißen Zinns zeigen bei tiefsten Temperaturen gleiches<br />
Verhalten (NERNST, 1906). Die (molare) Entropie zeigte sich unabhängig von<br />
• Druck,<br />
• Temperatur,<br />
• Kristallstruktur,<br />
• Magnetfeld,<br />
• … .<br />
PLANCK hat diese Konstante festgelegt und die Entropie am absoluten Nullpunkt<br />
T = 0 mit S 0 = 0 festgesetzt. Diesem Wert null entspricht ein maximaler Ordnungszustand<br />
bei kristallinen Körpern (bei Gläsern ist Vorsicht geboten!). Damit ist die Entropiefunktion<br />
darstellbar als bestimmtes Integral<br />
T<br />
δQrev<br />
Δ S = ∫ = n<br />
T<br />
0<br />
E<br />
∫<br />
A<br />
Cmv<br />
( T )<br />
dT<br />
T<br />
Für kristalline Festkörper gilt die Wärmekapazitäten bei tiefen Temperaturen das DE-<br />
3<br />
3<br />
BYEsche T -Gesetz, also C mv ~ T .<br />
wird auch als 3. Hauptsatz der Thermodynamik bezeich-<br />
Diese Festlegung<br />
net.<br />
S 0 = 0<br />
E<br />
Nichterreichbarkeit des absoluten Nullpunkt<br />
Für den Wirkungsgrad einer Wärmekraftmaschine nach dem CARNOTschen Kreisprozess<br />
ergab sich<br />
Tentzogen<br />
−Tabgegeben<br />
Tabgegeben<br />
η th, C =<br />
= 1−<br />
T<br />
T<br />
entzogen<br />
mit<br />
T entzogen > T abgegeben<br />
entzogen<br />
Nimmt man an, das kältere Temperaturbad sei auf der Temperatur T abgegeben = 0 ,<br />
dann ergibt sich für den thermodynamischen Wirkungsgrad η 1.<br />
th, C =<br />
Andererseits gilt für einen reversiblen Kreisprozess für die Entropieänderung für einen<br />
Zyklus<br />
δQabgegeben<br />
δQentzogen<br />
ΔS<br />
=<br />
−<br />
= 0<br />
T<br />
T<br />
oder allgemein<br />
abgegeben<br />
entzogen<br />
<strong>Wärmelehre</strong> – Abschnitt 6<br />
- 96 -<br />
’2. Hauptsatz der <strong>Wärmelehre</strong>’