Wärmelehre - gilligan-online
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6.3.3 Thermodynamischer Wirkungsgrad<br />
Für die Wärmekraftmaschine nach CARNOT interessiert der Nutzen, also die abgegebene<br />
Arbeit, in ihrem Verhältnis zum Aufwand, der zugeführten Wärme. Diese Kenngröße<br />
heißt Wirkungsgrad, präziser thermodynamischer Wirkungsgrad . Der<br />
Wirkungsgrad<br />
η th,C<br />
η th, C<br />
ist also definiert als der Quotient aus Betrag der abgegebenen<br />
Arbeit (Erinnerung an die Vorzeichenkonvention) und Betrag der zugeführten Wärme;<br />
also<br />
η<br />
th,C<br />
∫ δW<br />
=<br />
Q<br />
12<br />
nR<br />
=<br />
m<br />
V2<br />
V3<br />
T2<br />
⋅ln(<br />
) − nRmT1<br />
⋅ln(<br />
V1<br />
V4<br />
V2<br />
nRmT2<br />
⋅ln(<br />
)<br />
V<br />
1<br />
)<br />
T<br />
= 1−<br />
T<br />
1<br />
2<br />
V<br />
ln(<br />
V<br />
⋅<br />
V<br />
ln(<br />
V<br />
Man braucht eine weitere Gleichung, die die Volumina für den Kreisprozess miteinander<br />
verknüpft.<br />
Der Quotient aus den natürlichen Logarithmen der Volumenverhältnisse lässt sich<br />
folgendermaßen bestimmen:<br />
Für die isentropen Zustandsänderungen der Teilprozesse '2' → '3' und '4' → '1' gelten<br />
jeweils die Isentropengleichungen<br />
TV<br />
κ−1 = const.<br />
also<br />
für Teilprozess '2' → '3':<br />
für Teilprozess '4' → '1':<br />
T V<br />
2<br />
κ−1<br />
2<br />
κ−1<br />
1 4<br />
T V<br />
Division der beiden Gleichungen ergibt<br />
V<br />
V<br />
κ−1<br />
3<br />
κ−1<br />
2<br />
=<br />
V<br />
V<br />
κ−1<br />
4<br />
κ−1<br />
1<br />
V 3 V<br />
ln( ) = ln(<br />
V V<br />
4<br />
2<br />
1<br />
)<br />
oder<br />
= T V<br />
κ−1<br />
1 3<br />
κ−1<br />
2 1<br />
= T V<br />
V 3 V =<br />
4 oder<br />
3 V2<br />
V2<br />
V1<br />
V4<br />
V1<br />
oder<br />
oder<br />
3<br />
4<br />
2<br />
1<br />
)<br />
)<br />
T<br />
T<br />
2<br />
1<br />
T<br />
T<br />
V = und damit auch<br />
2<br />
1<br />
=<br />
V<br />
V<br />
=<br />
V<br />
V<br />
κ−1<br />
3<br />
κ−1<br />
2<br />
κ−1<br />
4<br />
κ−1<br />
1<br />
Damit wird im Wirkungsgrad der Quotient der Logarithmen der Volumenverhältnisse<br />
gleich Eins und es bleibt<br />
η<br />
T1<br />
th, C = 1−<br />
T 2<br />
<strong>Wärmelehre</strong> – Abschnitt 6<br />
- 81 -<br />
’2. Hauptsatz der <strong>Wärmelehre</strong>’