Wärmelehre - gilligan-online
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6.3.1 Beschreibung des Kreisprozesses<br />
Zur Umwandlung von Wärme in mechanische Nutzarbeit hat SADI CARNOT (1796 -<br />
1832) eine periodisch arbeitende Maschine vorgeschlagen; sie beruht auf einem einfachen<br />
Kreisprozess zwischen zwei Temperaturbädern. Der Kreisprozess nach<br />
CARNOT setzt sich zusammen aus zwei Isothermen bei den beiden Temperaturen T 1<br />
und T 2 > T 1 und zwei Isentropen, die den Übergang zwischen den beiden Temperaturbädern<br />
bewerkstelligen. Die Teilprozesse sind<br />
• Teilprozess '1' → '2': Isotherme Expansion,<br />
• Teilprozess '2' → '3': Isentrope Expansion in einem adiabaten System,<br />
• Teilprozess '3' → '4': Isotherme Kompression,<br />
• Teilprozess '4' → '1': Isentrope Kompression in einem adiabaten System.<br />
6.3.2 Umgesetzte Wärmen und Arbeiten<br />
Teilprozess '1' → '2': Isotherme Expansion bei der Temperatur T 2 = const.<br />
Anfangsvolumen , Endvolumen V .<br />
V1<br />
2<br />
Für diese Isotherme reduziert sich der 1. Hauptsatz auf ΔU<br />
= W + Q 0<br />
Abgegebene Volumenänderungsarbeit<br />
W<br />
V2<br />
12 −nRmT2<br />
⋅ln V 1<br />
12 12 =<br />
= (negativ, weil V > )<br />
Zugeführte Wärme<br />
Q<br />
V2<br />
12 −W12<br />
= nRmT2<br />
⋅ln V 1<br />
2 V 1<br />
= (positiv, weil V 2 < V1<br />
)<br />
Teilprozess '2' → '3': Isentrope Expansion – adiabates System ( Q 23 = 0 )<br />
Anfangstemperatur T2<br />
; Endtemperatur T 1 < T2<br />
;<br />
Anfangsvolumen ; Endvolumen V .<br />
V2<br />
3<br />
Für diese Isentrope reduziert sich der 1. Hauptsatz auf Δ U = W23<br />
Die abgegebene Arbeit (Expansion) entspricht einer Absenkung der Inneren Energie<br />
W23 = ΔU<br />
= ( U3<br />
−U2<br />
) = nCmv<br />
( T1<br />
−T2<br />
) (negativ, weil T 1 < T2<br />
)<br />
<strong>Wärmelehre</strong> – Abschnitt 6<br />
- 79 -<br />
’2. Hauptsatz der <strong>Wärmelehre</strong>’