Analisis Rangkaian Elektrik - Darpublic

More documents

Recommendations

Info

valensi) dan semikonduktor dengan akseptor disebut semikonduktor tipe p. Untuk membuat perubahan konduktivitas yang memadai di material semikonduktor, cukup ditambahkan sekitar 1 pengotor per sejuta atom semikonduktor. 8.2. Energi Fermi (Tingkat Fermi) dan Temperatur Fermi Pengisian elektron pada tingkat-tingkat energi dalam atom dimulai dari tingkat energi paling rendah. Hal yang sama berlaku pada pengisian elektron pada tingkat-tingkat energi dalam padatan. Pada temperatur 0 K, elektron akan menempati tingkat-terbawah sampai tingkat-teratas sesuai dengan jumlah elektron yang ada. Tingkat energi di atas tingkat-teratas tersebut akan kosong karena seluruh elektron telah tertampung. Tingkat energi teratas yang ditempati elektron pada 0 K ini disebut tingkat Fermi atau energi Fermi. Kita ingat dalam pembahasan persamaan Schrödinger untuk sumur potensial tiga dimensi L x × L y × Lz , energi elektron dinyatakan oleh persamaan (3.31) yang kita tulis kembali sebagai (8.1) 2 ⎛ 2 2 2 h ⎞ ⎜ n n x y nz E = E ⎟ x + E y + Ez = + + 8m ⎜ L ⎟ ⎝ x L y Lz ⎠ (8.1) ⎛ 2 2 2 ⎞ 1 ⎜⎛ n ⎞ ⎛ n h ⎞ ⎜ ⎟ ⎛ ⎞ ⎟ = ⎜ ⎜ xh y n h ⎟ + + ⎜ z ⎟ ⎟ 2m ⎜⎝ 2L ⎠ ⎜ ⎟ x ⎝ ⎠ ⎟ ⎝ ⎝ 2L y ⎠ 2Lz ⎠ Jika energi dinyatakan dalam momentum, maka akan didapatkan 2 2 2 2 p px + p y + pz E = = (8.2) 2m 2m Dari (8.1) dan (8.2) kita peroleh 2 2 2 2 2 2 2L x 2L y 2L ⎟ z ⎟ ⎛ n ⎞ ⎛ n h ⎞ ⎜ ⎟ ⎛ ⎞ ⎜ xh y n ⎟ + + ⎜ z h px + p y + pz = (8.3) ⎝ ⎠ ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ atau dapat dituliskan secara singkat nih pi = ± (8.4) 2Li 131
dengan i = x, y, z . Tanda ± pada (8.4) secara fisik terkait dengan arah momentum yang bisa positif maupun negatif. Dalam persamaan ini pi adalah komponen-komponen momentum sedangkan Li adalah sisi sumur putensial tiga dimensi. Jika sumur potensial berbentuk kubus dengan rusuk L maka h pi = ± ni = ± niδ (8.5) 2L dengan δ = h/2L yang bisa dijadikan sebagai momentum satuan. Persamaan (8.5) ini memperlihatkan kuantisasi momentum dalam ruang momentum px-py-pz, dengan satuan ruang momentum δ 3 = (h/2L) 3 , seperti digambarkan pada Gb.8.10. 132 px δ (a) (b) Gb.8.10. Ruang momentum, untuk px, py, pz positif. Kita tinjau seperdelapan ruang kulit bola dimana pi bernilai positif (px, py, pz bernilai positif) seperti pada Gb.8.10.a. Setiap posisi titik [nxδ,nyδ,nzδ] menunjukkan satu vektor momentum p; titik ini menempati ruang sebesar δ 3 = (h/2L) 3 . Jika kerapatan status momentum adalah p maka dalam volume seperdelapan ruang kulit bola berjari-jari p dan tebal dp (yang ditunjukkan secara dua dimensi oleh Gb.8.10.b) terdapat jumlah status momentum sebesar volume ini dibagi dengan volume satuan ruang momentum. Jadi dp p pz | | | | | | − − − − − p | | | | | | 2 2 2 ( 4πp / 8) dp 4πp dp 4πVp dp = = = (8.6) 3 3 3 3 3 h / 8L h / L h dengan V = L 3 adalah volume satu sumur potensial kubus. Momentum dapat dikonversikan menjadi energi dengan relasi py Sudaryatno S & Ning Utari, Sifat-Sifat Material (1) δ pz p dp py
Page 1 and 2:
Sudaryatno Sudirham ing Utari Menge
Page 3 and 4:
Hak cipta pada penulis, 2010 SUDIRH
Page 5 and 6:
iv Distribusi Fermi-Dirac. Kondukti
Page 7 and 8:
A. Schopenhauer, 1788 - 1860 Dari M
Page 9 and 10:
Gerakan benda dapat pula dinyatakan
Page 11 and 12:
1eV 4 = 1, 6019 × 10 = 1, 6019 ×
Page 13 and 14:
melalui radiasi. Dua benda yang ber
Page 15 and 16:
f, dan untuk setiap temperatur T, d
Page 17 and 18:
sama dengan frekuensinya kali suatu
Page 19 and 20:
Jika Eke adalah energi kinetik maks
Page 21 and 22:
Mengenai energi potensialnya, kita
Page 23 and 24:
karena itu kita menggunakan momentu
Page 25 and 26:
atau 18 hf = E2 − E1 = Ek1 − Ek
Page 27 and 28:
Heisenberg: Prinsip Ketidak-Pastian
Page 29 and 30:
Jika θ merupakan fungsi x, θ = kx
Page 31 and 32:
Dengan demikian maka persamaan gelo
Page 33 and 34:
2.3. Panjang Gelombang de Broglie,
Page 35 and 36:
28 penembak elektron berkas elektro
Page 37 and 38:
30 • Bahwa elektron dapat dipanda
Page 39 and 40:
dengan p dan x adalah peubah-peubah
Page 41 and 42:
34 ∂ ∂ h u = j( hω0 ) u = jEu
Page 43 and 44:
36 1 ∂ T( t) − jh = a = konstan
Page 45 and 46:
sebagai fungsi waktu karena posisi
Page 47 and 48:
40 2mE 2mE s = ± j = ± j α, deng
Page 49 and 50:
pendekatan Bohr yang harus membuat
Page 51 and 52:
Karena V = 0, persamaan Schrödinge
Page 53 and 54:
46 E1 Kotak Potensial Kotak Potensi
Page 55 and 56:
Fungsi gelombang dinyatakan dalam r
Page 57 and 58:
2 sr adalah R 1 = A1e dengan = −
Page 59 and 60:
nol. Dalam tinjauan tiga dimensi, p
Page 61 and 62:
Dalam mekanika klasik, vektor momen
Page 63 and 64:
56 1 jmlϕ Φ( ϕ) = e dengan m l =
Page 65 and 66:
sampai l = (n - 1). Status momentum
Page 67 and 68:
60 - dari status 2p ke 1s, dari 3s
Page 69 and 70:
62 2 2 2 Ze Ze e V ( r) = − − +
Page 71 and 72:
Orbital 1s memiliki simetri bola, y
Page 73 and 74:
Atom F (fluor) memiliki 9 elektron.
Page 75 and 76:
68 Y: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 2
Page 77 and 78:
70 Perhatikan bahwa ada dua unsur y
Page 79 and 80:
5.5. Ionisasi dan Energi Ionisasi A
Page 81 and 82:
Penambahan elektron 2s dari helium
Page 83 and 84:
5.6. Afinitas Elektron Kalau energi
Page 85 and 86:
Hal ini terjadi karena jumlah proto
Page 87 and 88: 54 Xe [Kr] 4d 10 5s 2 5p 6 53 I [Kr
Page 89 and 90: 82 elektron. Unsur nomer 21 (Sc) sa
Page 91 and 92: Perubahan energi potensial terhadap
Page 93 and 94: elektron dan menjadi ion Li + . Li
Page 95 and 96: tersebut memiliki spin yang berlawa
Page 97 and 98: Ikatan Hidrogen. Ikatan hidrogen te
Page 99 and 100: Kita telah melihat di bab sebelumny
Page 101 and 102: dengan XA dan XB masing-masing adal
Page 103 and 104: Bentuk hexagonal pada HCP maupun be
Page 105 and 106: dipandang dari atas) adalah seperti
Page 107 and 108: Di antara bola-bola yang tersusun r
Page 109 and 110: 102 Tabel-6.4. Bilangan Koordinasi
Page 111 and 112: atom-atom dengan ikatan tak-berarah
Page 113 and 114: 106 H H | | C = C | | H H ethylene
Page 115 and 116: kelompok atom yang menempati tiap-t
Page 117 and 118: delapan elektron di kulit terluarny
Page 119 and 120: 7.1.4. Kristal Ionik Walau sangat j
Page 121 and 122: 114 Selain ketidak-sempurnaan terse
Page 123 and 124: antaian ini cukup fleksible sehingg
Page 125 and 126: c) rantaian panjang yang merupakan
Page 127 and 128: (d) salah satu macam polimer menjad
Page 129 and 130: Dalam satu unit kristal jarak antar
Page 131 and 132: 8.1. Teori Pita Energi Dalam pembah
Page 133 and 134: 8.1.1. Pita Energi Pada Material Ko
Page 135 and 136: Pada 0 o K elektron terdistribusi d
Page 137: 130 E E E g Semikonduktor intrinsik
Page 141 and 142: Pengisian Status Pada 0 o K. Pada p
Page 143 and 144: Jadi elektron dalam padatan yang be
Page 145 and 146: menambahkan celah energi seperti di
Page 147 and 148: Pada kasus dua dimensi kita melihat
Page 149 and 150: energi terhadap bilangan gelombang,
Page 151 and 152: tidak menimbulkan arus listrik. Jik
Page 153 and 154: 9.2. Pendekatan Statistik Pada temp
Page 155 and 156: 148 yang sudah ada. Dengan asumsi i
Page 157 and 158: 150 −βEi ni = gie Z (9.23) Inil
Page 159 and 160: Oleh karena itu persamaan (9.29) in
Page 161 and 162: 9.4. Konduktivitas dan Resistivitas
Page 163 and 164: Tabel-9.2. Resistivitas (ρe) unsur
Page 165 and 166: total filamen adalah L sama dengan
Page 167 and 168: erjarak d, maka kapasitansi pelat p
Page 169 and 170: 162 (a) (b) Gb.10.1. Diagram fasor
Page 171 and 172: 164 Tabel-10.3. Kekuatan Dielektrik
Page 173 and 174: 166 + + − + − − − − + −
Page 175 and 176: 10.6. Arus Polarisasi Dan Arus Depo
Page 177 and 178: 170 A σ − − − − − −
Page 179 and 180: Karena adalah jumlah molekul per s
Page 181 and 182: molekul dengan arah medan. Oleh kar
Page 183 and 184: 176 dE C v = (11.1) dT Sudaryatno S
Page 185 and 186: Angka inilah yang diperoleh oleh Du
Page 187 and 188: 180 2 ⎛ ⎞ hfE / kBT dE hf = = 3
Page 189 and 190:
Phonon. Dalam analisisnya, Debye me
Page 191 and 192:
Faktor-Faktor Lain Yang Turut Berpe
Page 193 and 194:
Pada temperatur kamar, metal memili
Page 195 and 196:
188 σT σe = LoT Sudaryatno S & Ni
Page 197 and 198:
11.6. Ringkasan Dua bentuk utama en
Page 199 and 200:
192 c). Jika bidang batas memberika
Page 201 and 202:
diberi tanda negatif jika ia keluar
Page 203 and 204:
mengatakan bahwa sistem memiliki en
Page 205 and 206:
198 q reaksi = −qcampuran reagen
Page 207 and 208:
200 dq < dqrev (12.10) Sementara it
Page 209 and 210:
eagen menyebar ke sejumlah (relatif
Page 211 and 212:
12.6. Energi Bebas (free energies)
Page 213 and 214:
206 dG = dq − dq P, T rev Sudarya
Page 215 and 216:
keseimbangan thermodinamik bisa mer
Page 217 and 218:
Jika keadaan ideal tidak kita perti
Page 219 and 220:
Dalam kasus yang tergambarkan pada
Page 221 and 222:
hanya memperhatikan temperatur dan
Page 223 and 224:
yaitu C. Sementara itu titik tripel
Page 225 and 226:
Entropi di suatu temperatur dihitun
Page 227 and 228:
Tinjau larutan padat dengan komposi
Page 229 and 230:
222 L + α ↔ β (13.4) Perbedaan
Page 231 and 232:
Kerja yang diperlukan untuk memperb
Page 233 and 234:
Demikian pula halnya dengan energi
Page 235 and 236:
228 stress σ kekuatan tarik maksim
Page 237 and 238:
Modulus Young dapat ditentukan, jar
Page 239 and 240:
ocor, memicu partial-discharge, yan
Page 241 and 242:
234 xa ∆x x Gb.15.1. Difusi dalam
Page 243 and 244:
maka persamaan ini mirip dengan dis
Page 245 and 246:
Jadi jika Qvol adalah energi aktiva
Page 247 and 248:
sempurnaan Schottky berupa pasangan
Page 249 and 250:
242 Tabel-16.1. Energi Bebas Pemben
Page 251 and 252:
244 metal daerah terjadinya oksidas
Page 253 and 254:
konstan. Lapisan oksida ini nonprot
Page 255 and 256:
Perhatikan reaksi berikut (lihat Gb
Page 257 and 258:
yang tercelup dalam elektrolit deng
Page 259 and 260:
konsentrasi stress akan menjadi ano
Page 261 and 262:
12. Jere H. Brophy, Robert M. Rose,
Page 263 and 264:
ionisasi 72 irreversible 198, 199 i
Page 265:
258 Biodata Penulis Nama: Sudaryatn
show all

Analisis Rangkaian Elektrik - Darpublic

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?