Analisis Rangkaian Elektrik - Darpublic

More documents

Recommendations

Info

Tabel-4.1. Simbol Huruf Untuk Status Momentum Sudut bilangan kuantum l 0 1 2 3 4 5 simbol s p d f g h Dalam mekanika klasik momen sudut dibawah pengaruh gaya sentral mempunyai nilai dan arah konstan. Akan tetapi dalam mekanika kuantum tidaklah mungkin untuk mengetahui secara eksak lebih dari satu komponen momentum sudut. Oleh karena itu jika Lz diketahui, Lx dan Ly hanya dapat diketahui dalam ketidakpastian ∆ Lx dan ∆Ly sesuai dengan relasi 2 h Lz ∆ Lx∆L y ≥ (4.32) 2 Relasi (4.32) ini mirip dengan relasi ketidakpastian posisi-momentum dan energi-waktu. Dengan demikian maka mengenai momentum sudut kita hanya dapat mengetahui besarnya, L , dan komponen-z-nya, Lz. Oleh karena itu jika kita menggambarkam z θ L momentum sudut ini kita dapat menggambarkan besar L dengan arah yang y hanya ditentukan oleh x sudut yang dibentuk oleh vektor L dengan sumbu z, seperti terlihat pada Gb.4.6. Gb.4.6. Momentum Sudut 4.5. Bilangan Kuantum Pembahasan kita sampai kepada kesimpulan bahwa ada tiga bilangan kuantum. Bilangan kuantum yang pertama adalah bilangan kuantum utama, n, yang menentukan tingkat energi; bilangan kuantum yang kedua adalah bilangan kuantum momentum sudut, atau bilangan kuantum azimuthal, l; dan yang ketiga adalah bilangan kuantum magnetik, ml. Setiap tingkat energi yang ditentukan oleh n, terdapat n momentum sudut yang memiliki energi yang sama, dengan nilai l mulai dari l = 0 57
sampai l = (n – 1). Status momentum ini dinyatakan sebagai ns untuk l = 0, np untuk l =1, nd untuk l =2 dst. Nilai l = 0 memberikan kondisi simetri bola yang disebutkan pada awal pembahasan energi elektron, atau dengan kata lain status s memberikan simetri bola. Pada status p (l = 1) ada tiga fungsi sudut yang menyatakan tiga kemungkinan arah momentum sudut yang terkait dengan ml = 0, +1, dan −1. Untuk status d (l = 2) ada lima fungsi sudut yang menyatakan lima kemungkinan arah momentum sudut, terkait dengan ml = 0, ±1, ±2 dan seterusnya. Untuk n yang sama, semua elektron dengan status momentum sudut yang berbeda memiliki energi yang sama. Akan tetapi dalam teori yang lebih cermat yang memperhitungkan pengaruh lain seperti relativitas, status momentum sudut yang berbeda pada n yang sama memiliki energi yang berbeda walaupun perbedaan energi antara status momentum di n yang sama ini sangat kecil. Gb.4.7. menjelaskan perbedaan pernyataan tingkat energi atom hidrogen menurut model atom Bohr dan pernyataan tingkat energi pada perhitungan yang lebih cermat. Energi total [eV] 58 n : 1 2 3 4 5 0 −1,5 0 1 2 3 4 5 3s, 6 3p, 3d −3,4 1 2s, 2p −13,6 -16 Bohr bilangan kuantum utama Gb.4.7. Tingkat-tingkat energi atom hidrogen menurut Bohr dan perhitungan yang lebih cermat. [6]. Sudaryatno S & Ning Utari, Sifat-Sifat Material (1) 1s lebih cermat
Page 1 and 2:
Sudaryatno Sudirham ing Utari Menge
Page 3 and 4:
Hak cipta pada penulis, 2010 SUDIRH
Page 5 and 6:
iv Distribusi Fermi-Dirac. Kondukti
Page 7 and 8:
A. Schopenhauer, 1788 - 1860 Dari M
Page 9 and 10:
Gerakan benda dapat pula dinyatakan
Page 11 and 12:
1eV 4 = 1, 6019 × 10 = 1, 6019 ×
Page 13 and 14: melalui radiasi. Dua benda yang ber
Page 15 and 16: f, dan untuk setiap temperatur T, d
Page 17 and 18: sama dengan frekuensinya kali suatu
Page 19 and 20: Jika Eke adalah energi kinetik maks
Page 21 and 22: Mengenai energi potensialnya, kita
Page 23 and 24: karena itu kita menggunakan momentu
Page 25 and 26: atau 18 hf = E2 − E1 = Ek1 − Ek
Page 27 and 28: Heisenberg: Prinsip Ketidak-Pastian
Page 29 and 30: Jika θ merupakan fungsi x, θ = kx
Page 31 and 32: Dengan demikian maka persamaan gelo
Page 33 and 34: 2.3. Panjang Gelombang de Broglie,
Page 35 and 36: 28 penembak elektron berkas elektro
Page 37 and 38: 30 • Bahwa elektron dapat dipanda
Page 39 and 40: dengan p dan x adalah peubah-peubah
Page 41 and 42: 34 ∂ ∂ h u = j( hω0 ) u = jEu
Page 43 and 44: 36 1 ∂ T( t) − jh = a = konstan
Page 45 and 46: sebagai fungsi waktu karena posisi
Page 47 and 48: 40 2mE 2mE s = ± j = ± j α, deng
Page 49 and 50: pendekatan Bohr yang harus membuat
Page 51 and 52: Karena V = 0, persamaan Schrödinge
Page 53 and 54: 46 E1 Kotak Potensial Kotak Potensi
Page 55 and 56: Fungsi gelombang dinyatakan dalam r
Page 57 and 58: 2 sr adalah R 1 = A1e dengan = −
Page 59 and 60: nol. Dalam tinjauan tiga dimensi, p
Page 61 and 62: Dalam mekanika klasik, vektor momen
Page 63: 56 1 jmlϕ Φ( ϕ) = e dengan m l =
Page 67 and 68: 60 - dari status 2p ke 1s, dari 3s
Page 69 and 70: 62 2 2 2 Ze Ze e V ( r) = − − +
Page 71 and 72: Orbital 1s memiliki simetri bola, y
Page 73 and 74: Atom F (fluor) memiliki 9 elektron.
Page 75 and 76: 68 Y: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 2
Page 77 and 78: 70 Perhatikan bahwa ada dua unsur y
Page 79 and 80: 5.5. Ionisasi dan Energi Ionisasi A
Page 81 and 82: Penambahan elektron 2s dari helium
Page 83 and 84: 5.6. Afinitas Elektron Kalau energi
Page 85 and 86: Hal ini terjadi karena jumlah proto
Page 87 and 88: 54 Xe [Kr] 4d 10 5s 2 5p 6 53 I [Kr
Page 89 and 90: 82 elektron. Unsur nomer 21 (Sc) sa
Page 91 and 92: Perubahan energi potensial terhadap
Page 93 and 94: elektron dan menjadi ion Li + . Li
Page 95 and 96: tersebut memiliki spin yang berlawa
Page 97 and 98: Ikatan Hidrogen. Ikatan hidrogen te
Page 99 and 100: Kita telah melihat di bab sebelumny
Page 101 and 102: dengan XA dan XB masing-masing adal
Page 103 and 104: Bentuk hexagonal pada HCP maupun be
Page 105 and 106: dipandang dari atas) adalah seperti
Page 107 and 108: Di antara bola-bola yang tersusun r
Page 109 and 110: 102 Tabel-6.4. Bilangan Koordinasi
Page 111 and 112: atom-atom dengan ikatan tak-berarah
Page 113 and 114: 106 H H | | C = C | | H H ethylene
Page 115 and 116:
kelompok atom yang menempati tiap-t
Page 117 and 118:
delapan elektron di kulit terluarny
Page 119 and 120:
7.1.4. Kristal Ionik Walau sangat j
Page 121 and 122:
114 Selain ketidak-sempurnaan terse
Page 123 and 124:
antaian ini cukup fleksible sehingg
Page 125 and 126:
c) rantaian panjang yang merupakan
Page 127 and 128:
(d) salah satu macam polimer menjad
Page 129 and 130:
Dalam satu unit kristal jarak antar
Page 131 and 132:
8.1. Teori Pita Energi Dalam pembah
Page 133 and 134:
8.1.1. Pita Energi Pada Material Ko
Page 135 and 136:
Pada 0 o K elektron terdistribusi d
Page 137 and 138:
130 E E E g Semikonduktor intrinsik
Page 139 and 140:
dengan i = x, y, z . Tanda ± pada
Page 141 and 142:
Pengisian Status Pada 0 o K. Pada p
Page 143 and 144:
Jadi elektron dalam padatan yang be
Page 145 and 146:
menambahkan celah energi seperti di
Page 147 and 148:
Pada kasus dua dimensi kita melihat
Page 149 and 150:
energi terhadap bilangan gelombang,
Page 151 and 152:
tidak menimbulkan arus listrik. Jik
Page 153 and 154:
9.2. Pendekatan Statistik Pada temp
Page 155 and 156:
148 yang sudah ada. Dengan asumsi i
Page 157 and 158:
150 −βEi ni = gie Z (9.23) Inil
Page 159 and 160:
Oleh karena itu persamaan (9.29) in
Page 161 and 162:
9.4. Konduktivitas dan Resistivitas
Page 163 and 164:
Tabel-9.2. Resistivitas (ρe) unsur
Page 165 and 166:
total filamen adalah L sama dengan
Page 167 and 168:
erjarak d, maka kapasitansi pelat p
Page 169 and 170:
162 (a) (b) Gb.10.1. Diagram fasor
Page 171 and 172:
164 Tabel-10.3. Kekuatan Dielektrik
Page 173 and 174:
166 + + − + − − − − + −
Page 175 and 176:
10.6. Arus Polarisasi Dan Arus Depo
Page 177 and 178:
170 A σ − − − − − −
Page 179 and 180:
Karena adalah jumlah molekul per s
Page 181 and 182:
molekul dengan arah medan. Oleh kar
Page 183 and 184:
176 dE C v = (11.1) dT Sudaryatno S
Page 185 and 186:
Angka inilah yang diperoleh oleh Du
Page 187 and 188:
180 2 ⎛ ⎞ hfE / kBT dE hf = = 3
Page 189 and 190:
Phonon. Dalam analisisnya, Debye me
Page 191 and 192:
Faktor-Faktor Lain Yang Turut Berpe
Page 193 and 194:
Pada temperatur kamar, metal memili
Page 195 and 196:
188 σT σe = LoT Sudaryatno S & Ni
Page 197 and 198:
11.6. Ringkasan Dua bentuk utama en
Page 199 and 200:
192 c). Jika bidang batas memberika
Page 201 and 202:
diberi tanda negatif jika ia keluar
Page 203 and 204:
mengatakan bahwa sistem memiliki en
Page 205 and 206:
198 q reaksi = −qcampuran reagen
Page 207 and 208:
200 dq < dqrev (12.10) Sementara it
Page 209 and 210:
eagen menyebar ke sejumlah (relatif
Page 211 and 212:
12.6. Energi Bebas (free energies)
Page 213 and 214:
206 dG = dq − dq P, T rev Sudarya
Page 215 and 216:
keseimbangan thermodinamik bisa mer
Page 217 and 218:
Jika keadaan ideal tidak kita perti
Page 219 and 220:
Dalam kasus yang tergambarkan pada
Page 221 and 222:
hanya memperhatikan temperatur dan
Page 223 and 224:
yaitu C. Sementara itu titik tripel
Page 225 and 226:
Entropi di suatu temperatur dihitun
Page 227 and 228:
Tinjau larutan padat dengan komposi
Page 229 and 230:
222 L + α ↔ β (13.4) Perbedaan
Page 231 and 232:
Kerja yang diperlukan untuk memperb
Page 233 and 234:
Demikian pula halnya dengan energi
Page 235 and 236:
228 stress σ kekuatan tarik maksim
Page 237 and 238:
Modulus Young dapat ditentukan, jar
Page 239 and 240:
ocor, memicu partial-discharge, yan
Page 241 and 242:
234 xa ∆x x Gb.15.1. Difusi dalam
Page 243 and 244:
maka persamaan ini mirip dengan dis
Page 245 and 246:
Jadi jika Qvol adalah energi aktiva
Page 247 and 248:
sempurnaan Schottky berupa pasangan
Page 249 and 250:
242 Tabel-16.1. Energi Bebas Pemben
Page 251 and 252:
244 metal daerah terjadinya oksidas
Page 253 and 254:
konstan. Lapisan oksida ini nonprot
Page 255 and 256:
Perhatikan reaksi berikut (lihat Gb
Page 257 and 258:
yang tercelup dalam elektrolit deng
Page 259 and 260:
konsentrasi stress akan menjadi ano
Page 261 and 262:
12. Jere H. Brophy, Robert M. Rose,
Page 263 and 264:
ionisasi 72 irreversible 198, 199 i
Page 265:
258 Biodata Penulis Nama: Sudaryatn
show all

Analisis Rangkaian Elektrik - Darpublic

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?