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Fig. 7 – Immagine fornita dalla camera digitale di una striscia della mira nel caso 2 di Fig. 6
4. Taratura spettrale dello scanner
La taratura spettrale dello scanner si fa misurando gli spettri di emissione di
lampade spettrali di cui sono note le lunghezze d’onda delle loro righe di
emissione tabulate in molti manuali. Le lampade spettrali da noi usate sono quelle
al mercurio, al cadmio e al neon.
Si procede come in occasione del primo allineamento e si ottengono immagini
come quelle di Fig. 4 relativi alla lampada a mercurio.
Dalle immagini possiamo ottenere gli spettri di emissione delle lampade e da essi
ricaviamo la tabella che correla i picchi delle righe di emissione con il numero
corrente del corrispondente pixel del CCD. A questo punto si assegna la corretta
lunghezza d’onda alle righe di emissione utilizzando le tabelle reperibili nei
manuali. Questa operazione richiede molta attenzione perché le assegnazioni non
sono semplici a causa della bassa risoluzione spettrale dello scanner che opera la
convoluzione di righe adiacenti. Il risultato di questo lavoro è mostrato in Fig. 8.
L’equazione riportata sul grafico è quella del polinomio di secondo grado che
approssima meglio la distribuzione dei punti. R, è il residuo della regressione. Da
questi dati si nota che la dispersione dello spettrometro è molto lineare perché il
coefficiente del termine di secondo grado del polinomio è abbastanza piccolo. Il
suo peso si fa sentire alle lunghezze d’onda corrispondenti agli alti valori del
numero del pixel corrispondente. I coefficienti del polinomio sono memorizzati in
un file utilizzato dal programma di acquisizione per la linearizzazione della scala
dell’asse spettrale.
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