xxiii Ïανελληνιο ÏÏ Î½ÎµÎ´Ïιο ÏÏ ÏÎ¹ÎºÎ·Ï ÏÏεÏÎµÎ±Ï ÎºÎ±ÏαÏÏαÏÎ·Ï & εÏιÏÏÎ·Î¼Î·Ï ...
xxiii Ïανελληνιο ÏÏ Î½ÎµÎ´Ïιο ÏÏ ÏÎ¹ÎºÎ·Ï ÏÏεÏÎµÎ±Ï ÎºÎ±ÏαÏÏαÏÎ·Ï & εÏιÏÏÎ·Î¼Î·Ï ...
xxiii Ïανελληνιο ÏÏ Î½ÎµÎ´Ïιο ÏÏ ÏÎ¹ÎºÎ·Ï ÏÏεÏÎµÎ±Ï ÎºÎ±ÏαÏÏαÏÎ·Ï & εÏιÏÏÎ·Î¼Î·Ï ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Σχήμα 2. Συντελεστής διέλευσης πλακιδίου (D=1.5c/ω T<br />
)<br />
πολαριτονικού υλικού χωρίς απορρόφηση, με τετραγωνικό<br />
πλέγμα, σταθεράς a=1.1c/ω T<br />
, από σφαιρικές κοιλότητες<br />
αέρα, ακτίνας S=0.35c/ω T<br />
, στο μέσον, για κάθετη<br />
πρόσπτωση. Η σκιασμένη περιοχή δείχνει το πολαριτονικό<br />
χάσμα. Δομές συντονισμού κάτω από την ω T<br />
και κάτω από<br />
την ω L<br />
δείχνονται με μεγαλύτερη ανάλυση στα κάτω<br />
διαγράμματα, όπου οι διάστικτες γραμμές δείχνουν τον<br />
αντίστοιχο συντελεστή διέλευσης του ομοιογενούς<br />
πλακιδίου. Οι δυο διακεκομμένες γραμμές στο κάτω δεξί<br />
διάγραμμα δείχνουν τη μεταβολή στη θέση των<br />
συζευγμένων φωνοπολαριτονικών καταστάσεων<br />
επιφάνειας και κοιλότητας (διπολικών) συναρτήσει του<br />
πάχους του πλακιδίου (βλ. ένθετο κατακόρυφο άξονα).<br />
καταστάσεις συντονισμού οι οποίες εκδηλώνονται<br />
ποικιλοτρόπως στο αντίστοιχο φάσμα διέλευσης. Εναλλακτικά<br />
μπορούμε να πούμε ότι, λόγω της δισδιάστατης περιοδικής<br />
δομής, οι ζώνες συχνοτήτων κυματοδηγού αναδιπλώνονται<br />
εντός της πρώτης επιφανειακής ζώνης Brillouin του<br />
συγκεκριμένου πλέγματος και αποκτούν ένα μικρό<br />
φανταστικό μέρος λόγω σύζευξης με της εκτεταμένες<br />
καταστάσεις σκέδασης.<br />
Εντός του πολαριτονικού χάσματος, παρατηρούμε στο<br />
φάσμα διέλευσης συντονισμούς που δεν υπάρχουν στο<br />
ομοιογενές πλακίδιο. Αυτοί οφείλονται (α) σε διέγερση των<br />
επιφανειακών φωνοπολαριτονικών καταστάσεων μέσω του<br />
μηχανισμού “umklapp” που εξηγήσαμε προηγουμένως και (β)<br />
σε διέγερση ιδιοκαταστάσεων των κοιλοτήτων που<br />
ερμηνεύεται ως εξής. Μια μεμονωμένη διηλεκτρική κοιλότητα<br />
διηλεκτρικής σταθεράς ε s, εντός πολαριτονικού υλικού που<br />
εκτείνεται στο άπειρο, εμφανίζει δέσμιες καταστάσεις του ΗΜ<br />
πεδίου στην περιοχή όπου ε(ω)1.5c/ω T), η επιφανειακή κατάσταση (σε 1.712ω T) και η διπολική κατάσταση<br />
κοιλότητας (σε 1.733ω T) βρίσκονται στις θέσεις των αντίστοιχων κορυφών συντονισμού στο φάσμα διέλευσης που<br />
δείχνουμε. Όσο το D μειώνεται, τόσο περισσότερο μετατοπίζονται οι αντίστοιχες ιδιοσυχνότητες. Η απορρόφηση στο<br />
πολαριτονικό υλικό εξομαλύνει τις δομές συντονισμού και ουσιαστικά, εντός του πολαριτονικού χάσματος, μόνον η κορυφή<br />
των διπολικών φωνοπολαριτονικών καταστάσεων κοιλότητας επιβιώνει στο φάσμα διέλευσης. Τέτοιες καταστάσεις<br />
κοιλότητας μπορούν να βρουν ενδιαφέρουσες εφαρμογές σε φίλτρα συχνοτήτων, συντονιστές, κυματοδηγούς, κλπ., στην<br />
περιοχή των ΤΗz.<br />
Αυτή η εργασία υποστηρίχθηκε οικονομικά από το ερευνητικό πρόγραμμα «Καποδίστριας» του Πανεπιστημίου Αθηνών. Ο<br />
Γ. Γκαντζούνης είναι υπότροφος του ΙΚΥ.<br />
[1] Rung A., Ribbing C. G., Qiu M., Phys. Rev. B 72 (2005) 205120.<br />
[2] Zhang W., Hu A., Lei X., Xu N., Ming N., Phys. Rev. B 54 (1996) 10280.<br />
[3] Stoyanov N. S., Ward D. W., Feurer T., Nelson K. A., Nat. Mater. 1 (2002) 95.<br />
[4] Stoyanov N. S., Feurer T., Ward D. W., Nelson K. A., Appl. Phys. Lett. 82 (2003) 674.<br />
[5] Stoyanov N. S., Feurer T., Ward D. W., Statz E. R., Nelson K. A., Opt. Express 12 (2004) 2387.<br />
[6] Stefanou N., Yannopapas V., Modinos A., Comput. Phys. Commun. 113 (1998) 49; 132 (2000) 189.<br />
246