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FQ-Engel

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310 CAPÍTULO 13 La distribución de Boltzmann<br />

FIGURA 13.7<br />

Ilustración de degeneración. En el<br />

sistema 1, hay presentes estados con<br />

energía 0 y b −1 . En el sistema 2, el<br />

espaciado de energía es el mismo, pero<br />

a la energía b −1 y hay presentes dos<br />

estados, de forma que la degeneración<br />

para esta energía es dos.<br />

Energía<br />

β<br />

–1<br />

Sistema 1 Sistema 2<br />

0<br />

presentes en un nivel de energía dado, o degeneración del nivel. La correspondiente expresión<br />

de la probabilidad de ocupación del nivel de energía viene dada por<br />

e i<br />

p<br />

i<br />

ge<br />

i<br />

=<br />

q<br />

−bei<br />

(13.25)<br />

En la Ecuación (13.25), g i<br />

es la degeneración del nivel con energía e i , y q está definida en<br />

la Ecuación (13.24).<br />

¿Cómo influye la degeneración en la probabilidad? Consideremos la Figura 13.7 en la<br />

que se muestra un sistema que tiene estados de energía 0 y b −1 junto con un sistema similar<br />

en el que se presentan dos estados con energía b −1 . La función de partición del primer<br />

sistema es<br />

−<br />

q g e n e<br />

1<br />

(13.26)<br />

sistema1<br />

=<br />

n<br />

= 1+ −<br />

∑ be = 1.<br />

37<br />

para los dos sis-<br />

Para el segundo sistema, q es<br />

−<br />

q g e n<br />

sistema2<br />

=<br />

n<br />

= 1+ 2e−<br />

1<br />

∑ be = 1.<br />

74<br />

n<br />

La correspondiente probabilidad de ocupación de un estado con energía<br />

temas viene dado por<br />

p<br />

sistema1<br />

p<br />

sistema2<br />

n<br />

−be<br />

ge i<br />

i e−<br />

1<br />

= = =027 .<br />

q 137 .<br />

−<br />

ge<br />

i<br />

=<br />

q<br />

be i<br />

2e−<br />

1<br />

= = 042 .<br />

174 .<br />

(13.27)<br />

(13.28)<br />

Nótese que la probabilidad de ocupación de un estado con energía es mayor para el sistema<br />

2, que tiene degeneración. Este crecimiento refleja el hecho de que ahora hay disponibles<br />

dos estados para poblar a esta energía. Sin embargo, este aumento no es simplemente<br />

dos veces la del caso no degenerado (sistema 1), ya que el valor de la función de partición<br />

cambia también debido a la degeneración.<br />

b −1<br />

b −1<br />

13.3 Dominio de la distribución de Boltzmann<br />

El criterio de búsqueda de la distribución de Boltzmann, como se ilustra en la Figura 13.5,<br />

impone que sea una distribución de energía para la que es máximo el número de microestados<br />

correspondientes. Sin embargo, la cuestión que resta es cuán dominante es la distribución<br />

de Boltzmann. Otra vía de aproximación a esta cuestión es preguntar “¿cuál es<br />

exactamente la anchura de la curva representada en la Figura 13.5?” ¿Es suficientemente

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