Helle atomare Solitonen - KOPS - Universität Konstanz
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1.2. LASERKÜHLUNG - KÜHLEN UND FANGEN DER ATOME 15<br />
Feinstruktur Hyperfeinstruktur Zeeman-Aufspaltung<br />
F<br />
3<br />
266.7 MHz<br />
2<br />
156.9 MHz<br />
1<br />
D2-Line<br />
0 72.2 MHz<br />
780nm<br />
Ti:Saphir Rückpumper<br />
Periodisches Potential<br />
782 nm<br />
D1-Linie<br />
795.0 nm<br />
Nd:YAG<br />
1064 nm<br />
BEC-Zustand<br />
F<br />
2<br />
6.8 GHz<br />
1<br />
m F<br />
2<br />
1<br />
0<br />
-1<br />
-2<br />
Abbildung 1.3: Auszug aus dem Termschema von 87 Rb: dargestellt sind die wichtigen Niveaus<br />
der Fein- und Hyperfeinstruktur der am D1/D2-Feinstrukturdoublet beteiligten Zustände. Die<br />
Laserkühlung erfolgt auf dem geschlossenen F = 2 → F ′ = 3 Übergang der D2-Linie. Der<br />
Rückpumper ist notwendig, um Atome, die über den nahresonanten F = 2 Zustand des angeregten<br />
Niveau in den F = 1 Grundzustand zerfallen in den Kühlkreislauf zurückzuführen. Zudem ist für<br />
den F = 2 Grundzustand die Zeeman-Aufspaltung im homogenen Magnetfeld eingezeichnet. Im<br />
Unterzustand m F = 2 wird das Kondensat erzeugt Die Dipolfallen (Nd:YAG) und der Laser zur<br />
Erzeugung des periodischen Potentials sind weit verstimmt gegen die beiden D1/D2-Linien.<br />
pass“). Sie werden so von der Crossover-Resonanz in die Nähe des F = 2 → F ′ = 3<br />
-Übergang verschoben. Die Abbildung erfolgt auf Resonanz, Funnel und MOT sind typischerweise<br />
|δ| = 1 − 2 Γ davon (s. Abschnitt 1.2.3) entfernt. Zur Entkopplung der<br />
Optiken innerhalb und außerhalb des abgedunkelten Bereichs werden die Laserstrahlen<br />
durch ”<br />
singlemode“-Glasfasern geleitet. Diese dienen zusätzlich als Modenfilter, wodurch<br />
eine gute Strahlqualität, die die Laserkühlung stark beeinflussen kann [58], gegeben ist.<br />
Die Strahlen können durch mechanische Shutter geblockt werden, so dass kein Laserlicht<br />
während der Verdampfungskühlungsphase in die Kammer gelangen und die Atome aufheizen<br />
kann. Zu Anfang der Arbeiten wurden statt des MBR-110 zunächst ein System<br />
aus einem Gitterlaser und zwei ”<br />
injektiongelockten“ 70 mW Laserdioden und später ein<br />
von einem Ar-Ionenlaser (Coherent Innova 400) gepumpter Ti:Sa Ringlaser (Coherent<br />
Modell 899-21) verwendet [49]. Diese Systeme, waren aber deutlich weniger zuverlässig<br />
und stabil als die jetzige Verdi/MBR110-Kombination.<br />
Da die Atome aus dem angeregten F = 3 -Niveau auf Grund der Auswahlregeln<br />
für Dipolübergänge nur in das Ausgangsniveau F = 2 zerfallen können, bezeichnet man<br />
den Übergang als geschlossen. Allerdings beträgt die Aufspaltung zwischen den F = 2<br />
und F = 3 Hyperfeinstrukturniveaus des angeregten Zustandes nur 267 MHz, somit gelangt<br />
ein Teil der Atome durch Absorption in das F = 2 -Niveau und kann von dort<br />
in den F = 1 Zustand des Grundzustands spontan zerfallen. Sie müssen mit einem so<br />
genannten Rückpumper zurück in den Kühlkreislauf gebracht werden. Dies geschieht<br />
durch einen selbstgebauten gitterstabilisierten Diodenlaser (Extended Cavity Diode La-