Helle atomare Solitonen - KOPS - Universität Konstanz
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Kapitel 3<br />
Theorie<br />
In diesem Kapitel werden die theoretischen Grundlagen diskutiert, die zum Verständnis<br />
der durchgeführten Experimente notwendig sind. Von der Theorie der Bose-Einstein-<br />
Kondensation wird nach einer kurzen allgemeinen Einführung vor allem die Bewegungsgleichung<br />
des Kondensats sowie dessen Größe im Grundzustand einer harmonischen Falle<br />
besprochen (3.1). Die Größe bestimmt zusammen mit der Masse der Teilchen die Dispersion<br />
des Wellenpakets und ist insofern einer der wichtigsten Parameter der Dynamik<br />
kohärenter Wellenpakete. Anschließend wird diskutiert, wie durch Hinzufügen eines periodischen<br />
Potentials die Dispersion und damit die gesamte Wellenpaketevolution geändert<br />
werden kann (3.2). Die geänderte Dispersion führt insbesondere im Zusammenspiel mit<br />
der inter<strong>atomare</strong>n Wechselwirkung zu neuen Effekten, die vor allem im Hinblick auf<br />
<strong>atomare</strong> <strong>Solitonen</strong> erörtert werden (3.3). Das Kapitel schließt mit einer Beschreibung<br />
der numerischen Methoden, die zur Simulation der Wellenpaketdynamik durchgeführt<br />
wurden (3.4).<br />
3.1 Bose-Einstein Kondensation<br />
3.1.1 Grundlegendes zur Kondensation<br />
Im folgenden Abschnitt werden die grundlegenden Eigenschaften bosekondensierter Gase<br />
kurz zusammengefasst. Die ausführliche Diskussion der quantenstatistischen Zusammenhänge<br />
findet man in den Lehrbüchern der statistischen Physik [88, 89], sowie in<br />
Büchern und Übersichtsartikeln, die sich speziell auf die Bose-Einstein Kondensation<br />
schwach wechselwirkender Gase konzentrieren [11, 5].<br />
Das ideale Bose-Gas<br />
Im Folgenden betrachtet man ein ideales Gas aus ununterscheidbaren Bosonen in einem<br />
System, deren stationäre Zustände die Eigenenergien ɛ i besitzen. Nach der Bose-Einstein-<br />
Statistik beträgt die Anzahl der Teilchen im Zustand i<br />
n i =<br />
exp<br />
1<br />
(<br />
ɛi −µ<br />
k B T<br />
) , (3.1)<br />
− 1