Helle atomare Solitonen - KOPS - Universität Konstanz
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88 KAPITEL 4. KOHÄRENTE WELLENPAKETDYNAMIK<br />
gen mit den Radien R TF,i . Die Expansion der Wolke bei beliebiger Änderung der Fallenfrequenzen<br />
2 ω i (t) wird durch einen selbstkonsistenten Skalierungsansatz beschrieben<br />
[97, 96]. Das Kondensat behält seine parabolische Form, es expandiert selbstähnlich,<br />
wobei sich die Radien gemäß<br />
R TF,i (t) = λ i (t)R TF,i (t = 0) (4.2)<br />
entwickeln. Die Dynamik ist vollständig in den Skalierungsfaktoren λ i (t) enthalten. Die<br />
Zeitentwicklung der Skalierungsfaktoren ist durch folgendes Differentialgleichungssystem<br />
bestimmt:<br />
¨λ i = ω2 i (0)<br />
λ i<br />
∏j λ − ωi 2 (t) λ i (i, j = x, y, z). (4.3)<br />
j<br />
Es sei angemerkt, dass die Atomzahl nicht in die Skalierungsfaktoren λ i eingeht, sondern<br />
nur über die Anfangsgröße R TF,i (t = 0) (s. Gl. 3.26) die absolute Größe der Wolke<br />
bestimmt.<br />
In Abbildung 4.4 ist die Expansion eines Kondensats mit N = 2.1 × 10 4 Atomen bei<br />
einer Fallenfrequenz des Wellenleiters von ω ⊥ = 2π × 85 Hz gezeigt, nachdem der Haltestrahl<br />
mit einer Frequenz von ω ‖ = 2π × 20 Hz ausgeschaltet wurde. Grafik (a) zeigt<br />
a 0<br />
b t=40ms<br />
20<br />
OD[a.u.]<br />
Zeit[ms]<br />
40<br />
60<br />
80<br />
-4<br />
R TF,x [ 1 0 m]<br />
0 2<br />
-<br />
x[10 4<br />
m]<br />
4 6<br />
3<br />
c<br />
2<br />
1<br />
100<br />
0 2<br />
4 6<br />
-4<br />
x[10 m]<br />
0<br />
0 20<br />
40 60 80 100<br />
Zeit[ms]<br />
Abbildung 4.4: Konsistenzprüfung der Fallenfrequenzen und der Atomzahlbestimmung - Beobachtung<br />
eines frei expandierenden Kondensat im Wellenleiter: (a) aus den Absorptionsbildern<br />
zu verschiedenen Zeitpunkten erhält man die Dichteverteilungen der Wolken. An die Messwerte<br />
(schwarz) werden parabelförmige Fitkurven (rot) angepasst und daraus der Thomas-Fermi Radius<br />
R TF,i (t) bestimmt. (c) Die Theorie nach Gl. 4.3 (rot) wird durch die erhaltenen Messwerte<br />
(schwarze Punkte) bestätigt.<br />
wiederum die Absorptionsbilder für verschiedene Expansionszeiten. In Grafik (b) ist die<br />
Dichteverteilung für die Zeit t = 40 ms (schwarz) zusammen mit einer parabelförmigen<br />
Fitkurve (rot) gezeigt. Die dadurch bestimmten Radien R TF,i (t) (schwarze Punkte) zeigen<br />
eine gute Übereinstimmung mit der Theorie (rote Kurve) nach Gl. 4.3 in Grafik<br />
(c). Die Atomzahl N wurde jedoch nicht aus den gezeigten Bildern bestimmt, sondern<br />
aus dem Absorptionsbild eines identisch erzeugten aber frei fallenden (nach Abschalten<br />
beider Dipolfallen) Kondensats nach 13 ms Fallzeit. Da dieses in allen Raumrichtungen<br />
2 Dazu zählt auch das Abschalten der Falle in einzelnen oder allen Raumrichtungen.