THÈSE - Université Ferhat Abbas de Sétif

3.1 Estimation des paramètres du SAPF
⎡
R 1
1
− − 0 1
r ⎢
Lf1 L
⎥
f
r
⎡ ⎤
αβ
1
αβ 0
⎡i ⎤
f ⎢
⎥ ⎡i ⎤ ⎢
1 f1
L ⎥
f1
⎢rαβ
⎥ ⎢
⎥ ⎢rαβ
⎥
⎢vcf
0 vcf
0 0
r ⎥ ⎢
⎥ ⎢
αβ
f
f r ⎥
⎢
αβ
i ⎥ ⎢
f
i ⎥
⎣ 2 ⎦
⎢
⎥
f
1
2
⎢ 1 R ⎣ ⎦ ⎢ 0 − ⎥
2
0 −
⎥
Lf2
⎢
⎢⎣
⎥⎦
⎣ Lf2 Lf
⎥
2 ⎦ 1 42443
14444244443
r
r
αβ
αβ
BLCL
αβ
d 1 1 ⎢ ⎥
r
⎡v
⎤
f
= − + ⎢ ⎥ ⎢rαβ
⎥
dt C C ⎢ ⎥ ⎣vs
⎦
A
LCL
⎤
(3.48)
A partir de ce système d’état nous pouvons en déduire la relation entre la tension
de l’onduleur ( v rαβ
) et le courant de ligne ( i rαβ
) sous forme d’une fonction de transfert
G 1 LCL(s)
comme suit :
f
f2
G
1
LCL
if2(
s)
( s)
= =
vf
( s)
r
αβ
[ 0 0 1]( sI − ALCL
)
−1
r
B
αβ
LCL
⎡1⎤
⎢
0
⎥
⎣ ⎦
1
=
3
2
s Lf1Lf2Cf
+ s C f ( Lf2R1+
Lf1R2)
+ s(
Lf1+
Lf2+
R1R2C
f ) + R1+
R2
(3.49)
En négligeant les résistances, la fréquence de résonance G 1 LCL (s)
peut être donnée
par :
f
1
=
2π
1
L 1L 2C
L
f f f
f1
+ L
f2
.
De la même façon, il est possible d’obtenir la fonction de transfert entre le courant
( αβ
de filtre i r ) et le courant de ligne i r ) définie par G 2 LCL (s)
:
f1
( αβ
f2
G
2
LCL
if2(
s)
1
( s)
= =
(3.50)
2
if1(
s)
s C f Lf2+
s R2C
f + 1
De la même manière la fréquence de résonance de G 2 LCL (s)
est :
f
2
1
= .
2π
Lf
2Cf
Une autre fonction de transfert importante peut être déduite des deux premières,
( αβ
liant le courant de filtre i r ) à sa tension v r ) qu’on définit par G 3 LCL (s)
:
f1
( αβ
f
G
3
LCL
G
( s)
=
G
3
2
LCL
1
LCL
( s)
vf
( s)
if2(
s)
= ⋅
( s)
if2(
s)
if1(
s)
2
s Lf1Lf2Cf
+ s Cf
( Lf2R1+
Lf1R2)
+ s(
Lf1+
Lf2+
R1R2Cf
) + R1+
R2
=
2
s C f Lf2+
s R2C
f + 1
(3.51)
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