THÃSE - Université Ferhat Abbas de Sétif
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4.3 Etu<strong>de</strong> d’une structure <strong>de</strong> P.L.L. robuste<br />
4.3 Etu<strong>de</strong> d’une structure <strong>de</strong> P.L.L. robuste<br />
4.3.1 Développement et principe <strong>de</strong> la nouvelle structure<br />
Il existe plusieurs métho<strong>de</strong>s pour surmonter les problèmes recensés, parmi elles on<br />
cite <strong>de</strong>s P.L.L. basées sur <strong>de</strong>s régulateurs <strong>de</strong> type RST [8 Ala],[9 Sha], logique floue<br />
[10 Lai], réseaux <strong>de</strong> neurones [11 Rao],[12 Hop] ou les réseaux Adaline [13 Oul].<br />
Toutes ces métho<strong>de</strong>s respectent un compromis entre une bonne dynamique et une<br />
insensibilité aux perturbations <strong>de</strong> la tension <strong>de</strong> source.<br />
-La solution adoptée dans notre travail rési<strong>de</strong> dans l’utilisation d’un filtre multivariable<br />
assurant le découplage entre la sensibilité aux perturbations et les<br />
performances dynamiques. Pour prouver l’efficacité <strong>de</strong> la nouvelle structure, nous<br />
allons en premier lieu étudier les performances du filtre puis le comportement <strong>de</strong><br />
cette nouvelle structure <strong>de</strong> P.L.L. en faisant une comparaison par rapport à la<br />
structure classique évaluée précé<strong>de</strong>mment. Puis, la robustesse <strong>de</strong> la nouvelle P.L.L.<br />
est validée expérimentalement.<br />
A partir <strong>de</strong> l’équation (4.21), qui représente la fonction <strong>de</strong> transfert obtenue par<br />
transformation <strong>de</strong> Laplace <strong>de</strong> l’intégrale dans le référentiel synchrone (4.20) [14<br />
Hon], nous introduisons dans H (s)<br />
<strong>de</strong>ux constantes k 1, k 2 ce qui donne la fonction<br />
<strong>de</strong> transfert du filtre multi-variable passe ban<strong>de</strong> donnée par l’équation (4.22).<br />
jωt<br />
j t<br />
vxy ( t)<br />
e ∫e<br />
− ω<br />
= uxy<br />
( t)<br />
dt<br />
(4.20)<br />
H<br />
Vxy<br />
( s)<br />
s+<br />
jω<br />
H ( s)<br />
= =<br />
(4.21)<br />
2 2<br />
U xy ( s)<br />
s + ω<br />
V<br />
U<br />
( s)<br />
( s)<br />
( s+<br />
k ) + jω<br />
( s+<br />
k ) + ω<br />
xy<br />
1 c<br />
( s)<br />
= = k 2<br />
2 2<br />
(4.22)<br />
xy<br />
1 c<br />
L’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong> cette fonction dans le domaine fréquentiel montre que ses<br />
caractéristiques atteignent les performances souhaitées lorsque<br />
fonction <strong>de</strong> transfert <strong>de</strong>vient :<br />
k 2<br />
= k k . Donc, la<br />
1 =<br />
Vxy<br />
( s)<br />
( s+<br />
k)<br />
+ jωc<br />
H ( s)<br />
= = k<br />
2 2<br />
(4.23)<br />
U xy ( s)<br />
( s+<br />
k)<br />
+ ωc<br />
Le digramme <strong>de</strong> Bo<strong>de</strong> simulé (Fig. 4.7), en trois dimensions, décrit l’évolution <strong>de</strong><br />
l’amplitu<strong>de</strong> et <strong>de</strong> la phase <strong>de</strong> H (s)<br />
en fonction <strong>de</strong> la fréquence ( jω)<br />
k . En prenantω c égale à la pulsation du fondamental, on constate que:<br />
et <strong>de</strong> la variable<br />
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