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oùIICE L`m(t)=wSEO Lǹm=wSn;EO `m(t)+IIICE `m+IIn;ICE `m(t)ANNEXE A. CALCUL DE DÉFORMATIONS DE LA TERRE DUES AUX EFFETS DE CHARGE. CAS GÉNÉRAL ET FORMALISME.2.2.1. Application à la déglaciation Pléistocène.etchangements incrémentaux associés pour leniemepas déglaciation.etIn;ICEOn utilise les expressions précédentes de A.24 et A.25 avec la décomposition de la charge expriméeci-dessus. Dans ce cas particulier, le terme résiduel concerne l’épaisseur de glace, soit :à_`m(t)représentent les coefficients d’harmoniques sphériques de la charge glaciaire, `mlesde2.2.2. Calcul à partir du mouvement du Pôle ou de l’accélération de gravité.Le développement de modèles de rebond à partir d’une Terre présentant une structure visco-élastiquestratifiée a permis de montrer que, contrairement à l’idée longtemps admise, la déglaciation continue àproduire des effets sur la dérive du pôle longtemps après que la variation de masses ait cessé. La quantité_!3=, oùest la vitesse angulaire actuelle de rotation de la Terre, et_!3l’accélération angulaire selon l’axede rotation, est directement proportionnelleJ2, la dérivée temporelle du terme axial de degré 2 du développementen harmoniques sphériques du champ de gravité. Ce terme_ J2est évalué par les mesures degéodésie spatiale (tirs SLR sur les satellites de mesure du champ de gravité Starlette et Lageos) à des valeurscomprises!i=(i3+mi) dt(Jij!j)+ijk!jJk`!`=0entre -2,50,3 1011/an et -3,50,3 1011/an (Peltier et Jiang 1996b), (Rubincam 1984).Jij=Iij;i6=jLes variations de la rotation de la Terre provoquées par la déglaciation affectent les composantes dutenseur d’inertieJ11=A+I11(Jij) par le biais des effets de charge. La conservation du moment d’inertie de la Terrenécessite un ajustement de la vitesse de rotation (de composantes!i). Les deux quantités sont reliées entreelles par les équations d’Euler, qui traduisent le principe de conservation. Dans un repère fixe lié à la Terre,on peut écrire (Peltier et Jiang 1996b) :(A.26)oùijkest_m1+CB J22=B+I22 J33=C+I33le tenseur de Levi-Cevita. Si on suppose que!reste toujours très proche de sa valeur initiale, l’équation A.26 peut être linéarisée en introduisant le terme de perturbation :_m2+CA Am2=~1 Bm1=~2(A.27a)_m3=~3(A.27b)(A.27c)(A.27d)(A.27e)oùA,B, etCsont les trois moments d’inertie principaux,miles perturbations adimensionnées des composantesde la vitesse angulaire!, etIijles perturbations d’inertie. En substituant A.27 dans A.26, onobtient :(A.28a)(A.28b)(A.28c)292