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dh dt=1 (wh)CHAPITRE II. ISOSTASIE EN ANTARCTIQUE. LA DERNIÈRE DÉGLACIATION ET SES CONSÉQUENCES.où(x)est une fonction de Kelvin d’ordre 0, etLr=(=mg)1=4.u(z)=gm 2(z22Hz)d(wh) dxavecDa=gmH3 dh dt=Dad2(wh) dx2l’asthénosphère sous la forme d’une équation de diffusion3. LeUne charge causera une dépressionjusqu’à quatre fois la longueurLr, après quoi un léger bourrelet apparaît.– La première façon de prendre en compte le retard de la réponse isostatique est d’évaluer un tempscaractéristique, et de considérer que la vitesse de l’ajustement est proportionnelle à la différenceentre le profil à l’équilibrewet le profil actuelh, et inversement proportionnelle à cette constante detemps, soit :oùest prise égale à 3000 ans dans la plupart des modèles ( ce qui correspond bien à un manteauuniforme de viscosité élevée, voir les résultats de (Nocquet 1994) dans la partie 3.3.1.), mais pourraitêtre ajustée. (modèle RA pour((asthénosphère relaxée))).Une autre façon de reproduire le comportement visqueux de l’asthénosphère est de considérerl’équation du mouvement, où le flux est inversement proportionnel à la viscosité du milieuet lapression proportionnelle àwh(DA pour(asthénosphère diffusive))). La vitesse horizontaleus’exprimeen fonction de la profondeurzpar :oùHest la profondeur à partir de laquelle on suppose qu’il n’y a plus d’influence depuis la surface.Grâce au principe de conservation de la masse, on peut exprimer la vitesse de dépression decoefficient de diffusionDaest habituellement determiné à partir de mesures derebond, donnant une valeur comprise entre 30 km2/a1et 50 km2/a1(Huybrechts 1992).Hprendsouvent une valeur de quelques centaines de km, ce qui correspond à une viscosité du manteausupérieur comprise entre 1019et 1020Pas. (Le Meur et Huybrechts 1996)Parmi les modèles des glaciologues portant sur la calotte Antarctique et faisant intervenir d’une manièreou d’une autre la compensation isostatique, on trouve des modèles LLRA (Birchfield et Grumbine 1985),LLDA (Huybrechts et Oerlemans 1988), (Payne et al. 1989), et ELDA (Huybrechts 1990a).Peu de modèles intégrant une réponse isostatique ont été appliqués à l’Antarctique. Le modèle développépar Le Meur (1996) sur la base des travaux de Peltier 1974 (1974), (1982), est dénommé SGVE, désignantun modèle de Terre sphérique((Self- Gravitating Visco-Elastic)). La Terre entière est prise en comptesous forme d’un corps sphérique, avec un noyau incompressible, un manteau visco-élastique modélisépar un solide de Maxwell, divisé en manteau supérieur et manteau inférieur à 670 km, et une lithosphèreélastique. La réponse à une charge unitaire est donnée par les fonctions de Green, qui dépendent de ladensité, et des paramètres rhéologiques comme la viscosité du manteau et l’épaisseur de la lithosphère,ces derniers paramètres étant pris égaux à 51020Pas pour le manteau supérieur, 1021Pas pour le manteauinférieur, et 100 km pour l’épaisseur uniforme de la lithosphère. Le calcul est effectué en faisant appelau formalisme des harmoniques sphériques intégrées jusqu’au degré 150 (ce qui correspond à une résolutionde 266 km), la réaction isostatique de la Terre étant évaluée tous les 500 ans en tenant compte des 30000 années précédentes de l’histoire glaciaire. La résolution assez faible obtenue pour les variations de lacroûte (266 km) est justifiée par les auteurs, qui ne prennent en compte que la réponse visco-élastique dumanteau, et dont les longueur d’onde sont de toute façon supérieures à cette échelle. Cela implique quand76