Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...

5.3 Ejection 87
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006
Fig. 5.6 – Jets de quelques quasars. Dans l’ordre de lecture : Cyg A, M87 et 3c175 et NGC383.
Ces jets s’étendent typiquement sur plusieurs centaines de kpc à des vitesses souvent relativistes.
On distingue 2 classes : les FRI où le jet est peu lumineux et régulier et les FRII où
le jet est extrêmement bien collimaté et forme un choc terminal très lumineux.
5.3.2 Modèles hydrodynamiques
Les premiers modèles de jet étaient naturellement hydrodynamiques (Blandford & Rees
1974, pour les NAG), (Canto & Rodriguez 1980, Konigl 1982, pour les YSO).
Dans ces modèles, l’accélération résulte de deux mécanismes alternatifs : la pression de
radiation (Abramowicz & Piran 1980) et l’effet Blandford & Znajek (1977), le dernier ne
pouvant cependant rendre compte que des objets abritant un trou noir. Avec ces mécanismes,
l’éjection de matière est initialement plutôt sphérique. La collimation est assurée plus loin, par
la pression extérieure d’un tore de matière très proche de l’objet central ne laissant s’échapper
la matière que le long de l’axe de rotation.
Néanmoins, si ces modèles peuvent expliquer des jets dans certaines configurations bien
précises, elles sont de manière générale assez peu efficaces et sont de plus sujets à de fortes
instabilités de type Kelvin-Helmoltz qui détruisent très rapidement la structure dense responsable
de la collimation (Papaloizou & Pringle 1984, Zurek & Benz 1986, Begelman et al.
1987). Enfin, des observations directes de l’étoile jeune HH30 (figure 5.5) montrent clairement
que le jet est collimaté très près du centre, ce qui semble exclure la possibilité d’un
confinement par pression à une certaine distance du centre (Ray et al. 1996). Ces résultats