Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...
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3.5 Discussion 63<br />
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006<br />
ailes lentes et la perturbation rapi<strong>de</strong> per<strong>de</strong>nt donc <strong>de</strong> leur pertinence. Cependant, comme nous<br />
l’avons vu, la dissipation s’effectue préférentiellement dans les ailes d’Alfvén pour l’analyse<br />
<strong>de</strong>squelles nous n’avons fait aucune hypothèse sur la valeur du champ. D’autre part, avec<br />
<strong>de</strong>s champs faibles, il <strong>de</strong>viendrait plus difficile <strong>de</strong> justifier une structure verticale, organisée<br />
à gran<strong>de</strong> échelle du champ magnétique. Celui-ci serait plus vraisembablement turbulent, ce<br />
qui changerait pas mal les choses.<br />
Tous ces résultats reposent en effet sur l’hypothèse d’un champ magnétique vertical et<br />
homogène dans toute la région centrale. C’est du moins celle qui nous semble à l’heure<br />
actuelle la plus cohérente avec les diverses observations (voir section 1.1.2). Si elle ne s’avère<br />
pas exacte, alors peu <strong>de</strong>s considérations présentées ici peuvent être maintenues. Aucune aile<br />
ne peut par exemple se former et s’étendre à gran<strong>de</strong> échelle en <strong>de</strong>hors du disque. Dans une<br />
telle situation, l’action <strong>de</strong> la viscosité serait extrêmement différente et il est difficile <strong>de</strong> se faire<br />
une idée sans mener une étu<strong>de</strong> adaptée. Cependant, si le champ n’est pas ordonné à gran<strong>de</strong><br />
échelle, il est probable que la viscosité puisse malgré tout jouer un rôle, freiner les nuages, et<br />
chauffer le plasma environnant. En effet, nous avons vu que la plus gran<strong>de</strong> partie <strong>de</strong> l’énergie<br />
prise au nuage partait la forme d’on<strong>de</strong>s d’Alfvén. Cette énergie est ensuite dissipée avec plus<br />
ou moins <strong>de</strong> succès par la viscosité, et lorsque la dissipation n’est pas efficace, cette énergie<br />
quitte la région centrale sans pouvoir chauffer le milieu. Dans un milieu plus turbulent où les<br />
lignes <strong>de</strong> champ restent emmêlées dans le disque, les perturbations <strong>de</strong> type Alfvén suivent les<br />
lignes <strong>de</strong> champ et donc restent dans le disque. Elles ne s’échappent donc pas <strong>de</strong> la région<br />
centrale. La turbulence du milieu doit alors générer <strong>de</strong>s mo<strong>de</strong>s compressibles, qui par nature<br />
doivent donc être soumis à la viscosité <strong>de</strong> compression. Si le freinage sur le nuage est le même<br />
qu’en champ droit, alors, il est donc possible que la dissipation locale soit même plus efficace<br />
qu’en champ droit.<br />
3.5.2 Les propriétés statistiques <strong>de</strong>s nuages<br />
Jusqu’à présent, nous avons surtout discuté <strong>de</strong> l’influence du champ magnétique sur la<br />
dissipation, en considérant les autres paramètres du problème comme connus. Cependant,<br />
plusieurs <strong>de</strong> ces paramètres sont aujourd’hui assez mal contraints observationnellement et<br />
nécessitent d’être également discutés. Comme il a été présenté à la section 1.1.1, les propriétés<br />
<strong>de</strong>s nuages sont déterminées par <strong>de</strong>s surveys du centre Galactique en radio. Si on<br />
commence à pouvoir se faire une idée <strong>de</strong> leur nombre, masse, taille etc, la complexité <strong>de</strong> la<br />
structure du gaz moléculaire dans cette région est telle que ces paramètres ne sont pas tous<br />
encore bien contraints. Plusieurs d’entre eux pourraient en fait rendre la dissipation plus<br />
importante, notamment dans le régime <strong>de</strong> champ magnétique intermédiaire, où ceux utilisés<br />
jusqu’à maintenant montrent que la dissipation n’est pas assez efficace.<br />
Comme nous avons vu, le nombre <strong>de</strong> nuages est relativement bien contraint. Nous avons<br />
supposé que 100 nuages se déplaçaient dans la région centrale. D’après les surveys, ce nombre<br />
pourrait aller jusqu’à 150 environs, ce qui ne changerait pas l’ordre <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong>s résultats.<br />
Nous avons <strong>de</strong> plus supposé que les nuages étaient parfaitement sphériques, ce qui n’est<br />
évi<strong>de</strong>mment pas le cas pour les nuages du centre Galactique. Or, dans le cas hydrodynamique<br />
d’un objet se déplaçant dans un flui<strong>de</strong>, la puissance dissipée dépend du C X <strong>de</strong> l’objet<br />
en question, lui-même directement relié à la forme <strong>de</strong> l’objet en question. Dans ce cas, la forme<br />
peut jouer un rôle majeur. Nous avons pu constater dans le cas du cylindre infini décrit à la<br />
section 3.2.3, qu’en prenant <strong>de</strong>s sections plus complexes qu’un simple cercle, la perturbation<br />
rapi<strong>de</strong> pouvait dissiper une puissance plus importante. Pour <strong>de</strong>s sections <strong>de</strong> type multipôle,<br />
l’intégration numérique montre qu’elle peut être augmentée d’un facteur allant jusqu’à 5. Il<br />
n’est pas évi<strong>de</strong>nt que cette augmentation puisse toucher les composantes lentes et Alfvénique<br />
avec la même efficacité, mais on peut penser que malgré tout, la forme <strong>de</strong>s nuages puisse avoir