Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...
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3.3 Le sillage MHD <strong>de</strong>s nuages sans viscosité 55<br />
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006<br />
comment l’excitation au niveau du nuage se projette sur ces différents mo<strong>de</strong>s et détermine<br />
leur amplitu<strong>de</strong> respective.<br />
Ce genre d’approche a permis <strong>de</strong> se faire une idée assez précise du sillage <strong>de</strong> Echo I ou<br />
<strong>de</strong> Io dans un environnement magnétisé. Dans ces milieux, bien que les composantes rapi<strong>de</strong><br />
et lente du sillage ont été moins étudiées que la partie Alfvénique, toutes trois jouent<br />
un rôle important. Outre les considérations qui viennent d’être faites dans les sous-sections<br />
précé<strong>de</strong>ntes, les simulations numériques montrent que les ailes d’Alfvén correspon<strong>de</strong>nt à une<br />
perturbation <strong>de</strong> vitesse transverse d’ordre 0 par rapport au flot d’équilibre et que les perturbations<br />
lente et rapi<strong>de</strong> correspon<strong>de</strong>nt à <strong>de</strong>s variations respectivement <strong>de</strong> pression thermique<br />
et <strong>de</strong> pression magnétique d’ordre 0 également (Linker et al. 1988, 1991, 1998). L’ordre <strong>de</strong><br />
gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong>s autres quantités perturbées se déduit <strong>de</strong> ces <strong>de</strong>rnières grâce aux propriétés <strong>de</strong><br />
polarisation <strong>de</strong>s différents mo<strong>de</strong>s. Finalement, le sillage générique présenté sur la figure 3.5<br />
est parfaitement adapté à la <strong>de</strong>scription du sillage réel <strong>de</strong> ces satellites.<br />
Cependant, les conditions d’évolution <strong>de</strong>s nuages moléculaires du centre Galactique sont<br />
différentes à bien <strong>de</strong>s égards, et les résultats précé<strong>de</strong>nts doivent être adaptés avec précaution.<br />
Deux effets principaux peuvent en particulier contribuer à rendre la situation différente : la<br />
faible vitesse <strong>de</strong>s nuages moléculaires et une plus faible magnétisation.<br />
Faible vitesse<br />
Les étu<strong>de</strong>s antérieures s’intéressant à l’excitation respective <strong>de</strong>s différents mo<strong>de</strong>s se sont<br />
concentrées sur <strong>de</strong>s mouvements rapi<strong>de</strong>s. Par rapi<strong>de</strong>s, nous entendons ici à <strong>de</strong>s vitesses proches<br />
<strong>de</strong>s vitesses <strong>de</strong> propagation <strong>de</strong> différentes on<strong>de</strong>s dans le milieu :<br />
v c ∼ v A ∼ c s (3.32)<br />
Par exemple, dans les simulations <strong>de</strong> Linker par exemple, les nombres <strong>de</strong> Mach sonore et<br />
d’Alfvén valent respectivement : m s = 0.1 − 1. et m A = 0.5. Au contraire, nous nous<br />
intéressons à <strong>de</strong>s mouvements très subsoniques et très subalfvéniques :<br />
v c