Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...
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Annexe C<br />
Propagation d’on<strong>de</strong>s d’Alfvén dans un<br />
champ magnétique courbe<br />
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006<br />
Dans cette annexe, nous nous intéressons aux propriétés <strong>de</strong>s on<strong>de</strong>s d’Alfvén en champ<br />
courbe. Nous montrons en particulier qu’elles acquièrent une composante compressionnelle<br />
qui les rend sujettes à la viscosité <strong>de</strong> compression. Dès que le milieu dans lequel les on<strong>de</strong>s se<br />
propagent n’est plus parfaitement uniforme, les solutions planes dont nous avons l’habitu<strong>de</strong><br />
ne sont plus <strong>de</strong>s mo<strong>de</strong>s propres du système et ne peuvent plus servir à décomposer la solution<br />
exacte. Il faut donc caractériser les propriétés <strong>de</strong>s nouveaux mo<strong>de</strong>s propres. Dans la limite<br />
ou les inhomogénéités sont faibles, les solutions ne sont pas très différentes <strong>de</strong> on<strong>de</strong>s planes ;<br />
on peut donc facilement les i<strong>de</strong>ntifier et étudier les faibles différences qu’elles présentent.<br />
Nous écrivons ici les équations perturbées complètes en champ courbe, puis nous développons<br />
les équations et les solutions en supposant que la courbure <strong>de</strong>s lignes <strong>de</strong> champ est très<br />
gran<strong>de</strong> <strong>de</strong>vant la longueur d’on<strong>de</strong> <strong>de</strong>s on<strong>de</strong>s considérées. Ce développement permet d’obtenir<br />
facilement les propriétés modifiées <strong>de</strong>s on<strong>de</strong>s d’Alfvén.<br />
B<br />
z<br />
J<br />
B<br />
r<br />
θ<br />
Fig. C.1 – Le champ magnétique d’équilibre : géométrie, notations et définitions<br />
Pour faire simple, nous considérons un champ purement circulaire, fait <strong>de</strong> boucles <strong>de</strong><br />
champ concentriques. L’équilibre est supposé <strong>de</strong> symétrie cylindrique : les gran<strong>de</strong>urs <strong>de</strong> fond<br />
sont invariantes le long <strong>de</strong>s lignes <strong>de</strong> champ et le long <strong>de</strong> l’axe z perpendiculaire aux boucles<br />
<strong>de</strong> champ. En coordonnées cylindriques (voir figure C.1), les divers champs d’équilibre ne<br />
dépen<strong>de</strong>nt donc que <strong>de</strong> la direction radiale. Le champ magnétique, en particulier, n’est qu’une