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Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...

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1.1 Le centre Galactique en radio 13<br />

converger vers un nombre d’environ 160 nuages dans les premiers 150 pc en rayon. Cependant,<br />

du fait <strong>de</strong>s problèmes <strong>de</strong> projection, il n’est pas évi<strong>de</strong>nt <strong>de</strong> distinguer sur une même ligne <strong>de</strong><br />

visée les nuages qui sont effectivement contenus dans un rayon cylindrique <strong>de</strong> 150 pc et ceux<br />

qui se trouvent plus loin du centre. Dans la suite, nous considérerons que 100 nuages environs<br />

appartiennent à la ZMC interne.<br />

tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006<br />

Fig. 1.5 – Distribution en masse <strong>de</strong>s nuages moléculaires du centre Galactique (Miyazaki &<br />

Tsuboi 2000).<br />

La vitesse <strong>de</strong>s nuages est peut-être le paramètre observationnel le moins bien contraint.<br />

Les mesures <strong>de</strong> vitesse se font par mesure du décalage Doppler <strong>de</strong>s raies en radio ou infrarouge<br />

lointain. Elles ne permettent donc <strong>de</strong> connaître que la vitesse le long <strong>de</strong> la ligne<br />

<strong>de</strong> visée. Les vitesses déduites <strong>de</strong> ces observations se trouvent entre V LSR =-250 km s −1 et<br />

V LSR =+250 km s −1 (Bally et al. 1988). Comme il a été mentionné à la section 1.1.1, ces<br />

vitesses ne sont pas compatibles avec une rotation circulaire et il est difficile d’y déceler un<br />

mouvement d’ensemble vraiment cohérent. Des vitesses <strong>de</strong> signe opposé au sens <strong>de</strong> rotation<br />

moyen sont même observées jusqu’à ±130 km s −1 (Oka et al. 1998a). De plus, la dispersion<br />

<strong>de</strong> vitesse entre <strong>de</strong>s nuages proches est gran<strong>de</strong> : entre 30 et 50 km s −1 . Cette dispersion a<br />

été observée directement et est bien compatible avec l’échelle <strong>de</strong> hauteur <strong>de</strong> la dispersion <strong>de</strong>s<br />

nuages (50 pc, Oka et al. 1998a).<br />

La température <strong>de</strong>s nuages moléculaires est environ <strong>de</strong> 70 K (entre 30 et 200 K) et leur<br />

<strong>de</strong>nsité est <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> 10 3 -10 4 cm −3 (Tsuboi et al. 1999, Huettemeister et al. 1993, et<br />

références incluses). Leur dispersion <strong>de</strong> vitesse interne est très forte (entre 15 et 50 km/s),<br />

si bien que leur pression turbulente est supérieure à la pression thermique. Ces propriétés<br />

intriguent car elles diffèrent notablement <strong>de</strong> celle <strong>de</strong>s nuages <strong>de</strong>s régions plus lointaines <strong>de</strong> la<br />

galaxie. Les nuages du centre Galactique sont par exemple plus chauds que les autres nuages.<br />

D’autre part, on ne sait pas exactement ce qui les maintient structurés. Si l’on compare les<br />

forces <strong>de</strong> gravité internes aux nuages et la force <strong>de</strong> pression turbulente, on s’aperçoit que la<br />

gravité ne peut pas contenir le gaz (Miyazaki & Tsuboi 1999, 2000, Oka et al. 2001). Sur<br />

la figure 1.6, on voit clairement que contrairement aux nuages moléculaires observés dans le<br />

disque Galagtique, c’est-à-dire dans les régions plus lointaines <strong>de</strong> la galaxie, ceux <strong>de</strong> la région

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