Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...

80 Accrétion, éjection et champ magnétique
centrées sur l’objet central mais ne tombe pas sur le centre 1 . Pour qu’elle tombe en moyenne
sur la masse centrale, il faut qu’elle perde son moment cinétique. Il en va de même pour un
gaz : la matière qui vient de franchir le lobe de Roche du compagnon possède un moment
angulaire important qu’elle doit perdre pour s’accréter. Formulé en ces termes, le problème de
l’accrétion est donc celui de l’évacuation du moment cinétique. Toutes les forces centrales
–la gravité liée à un objet unique par exemple– conservent le moment cinétique. L’accrétion
de matière résulte donc exclusivement de moments. Toute l’interprétation théorique de
l’accrétion consiste finalement à comprendre l’origine physique de ces moments.
5.2.4 Le modèle standard de disque-α
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006
La structure exacte d’un disque d’accrétion et la nature du flot dépendent de nombreux
facteurs différents : la gravité liée à l’objet central bien sûr, mais aussi, le cas échéant l’autogravité,
la pression thermique des particules, la pression de radiation, le transfert de chaleur,
le champ magnétique, la photo-ionisation... Parmi les nombreuses classes de solutions que
tous ces ingrédients peuvent définir selon leur importance relative, une a particulièrement été
étudiée, celle des disques minces.
Le régime de disque mince
Dans cette gamme de solutions, on considère que la gravité liée à l’objet central est la
force principale. Les autres forces ne sont considérées que comme de faibles perturbations. En
l’absence de toute autre force que la gravité, la matière s’organise en un disque en équilibre
centrifuge, infiniment fin, aux orbites circulaires et tournant à la vitesse képlérienne :
Ω K ∝ r −3/2 (5.5)
La pression est en particulier supposée faible devant la gravité. Elle n’influence pas l’équilibre
radial, mais détermine au premier ordre de l’équilibre vertical une épaisseur h, faible devant
le rayon caractéristique :
h
r ≈
c s
rΩ K