Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...

102 Nécessité d’une “couronne”
Fig. 6.5 – Image d’une couronne magnétique active, très semblable à la couronne solaire
(adapté de Galeev et al. 1979).
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006
dans le disque (β ≈ 1). L’émergence stochastique des lignes de champ trouve aujourd’hui une
certaine justification car on sait maintenant que le mécanisme qui permet d’amplifier le champ
et de faire émerger dans la couronne des tubes de flux est vraisemblablement la MRI. Diverses
études, numériques notamment semblent confirmer que les tubes de flux peuvent émerger,
mais ils saturent généralement à β 1 (Balbus et al. 1996, Miller & Stone 2000, Tout &
Pringle 1992). Le chauffage de la couronne n’est donc possible dans ce modèle que tant que le
champ magnétique n’est pas trop fort. En particulier, cette contrainte peut devenir difficile à
réconcilier avec les exigences des modèles MHD de jet qui réclament un champ fort (β 1),
même dans disque.
Ensuite, pour chauffer la couronne, le mécanisme de reconnection doit être extrêmement
efficace. Les modèles précédemment cités supposent que la libération d’énergie s’effectue à la
vitesse d’Alfvén F = v A B 2 /8π. Les détails de la reconnection magnétique et de son efficacité
sont encore très incompris et il est loin d’être évident que les conditions locales soient réunies
pour permettre un tel taux de reconnection.
On peut également citer ici un autre mécanisme de chauffage de la couronne : l’émission
d’ondes d’Alfvén dans un disque magnétisé soumis à des ondes spirales (Varnière & Tagger
2002, voir chapitre suivant). Finalement, même si de grands progrès ont été effectués pour
comprendre l’origine et le chauffage de la couronne, le problème reste ouvert. Des différents
modèles proposés certains peuvent expliquer l’émission à haute énergie dans certaines sources,
mais, s’il existe, un modèle général reste encore à trouver.