Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...

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54 Le chauffage par friction visqueuse tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006 au mode lent, une augmentation de la pression est accompagnée d’une augmentation de l’intensité du champ magnétique si bien que la pression totale augmente également. Il se propage avec des propriétés très similaires à celles des ondes sonores, mais plus rapidement. En particulier dans la limite fortement magnétisée (β
3.3 Le sillage MHD des nuages sans viscosité 55 tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006 comment l’excitation au niveau du nuage se projette sur ces différents modes et détermine leur amplitude respective. Ce genre d’approche a permis de se faire une idée assez précise du sillage de Echo I ou de Io dans un environnement magnétisé. Dans ces milieux, bien que les composantes rapide et lente du sillage ont été moins étudiées que la partie Alfvénique, toutes trois jouent un rôle important. Outre les considérations qui viennent d’être faites dans les sous-sections précédentes, les simulations numériques montrent que les ailes d’Alfvén correspondent à une perturbation de vitesse transverse d’ordre 0 par rapport au flot d’équilibre et que les perturbations lente et rapide correspondent à des variations respectivement de pression thermique et de pression magnétique d’ordre 0 également (Linker et al. 1988, 1991, 1998). L’ordre de grandeur des autres quantités perturbées se déduit de ces dernières grâce aux propriétés de polarisation des différents modes. Finalement, le sillage générique présenté sur la figure 3.5 est parfaitement adapté à la description du sillage réel de ces satellites. Cependant, les conditions d’évolution des nuages moléculaires du centre Galactique sont différentes à bien des égards, et les résultats précédents doivent être adaptés avec précaution. Deux effets principaux peuvent en particulier contribuer à rendre la situation différente : la faible vitesse des nuages moléculaires et une plus faible magnétisation. Faible vitesse Les études antérieures s’intéressant à l’excitation respective des différents modes se sont concentrées sur des mouvements rapides. Par rapides, nous entendons ici à des vitesses proches des vitesses de propagation de différentes ondes dans le milieu : v c ∼ v A ∼ c s (3.32) Par exemple, dans les simulations de Linker par exemple, les nombres de Mach sonore et d’Alfvén valent respectivement : m s = 0.1 − 1. et m A = 0.5. Au contraire, nous nous intéressons à des mouvements très subsoniques et très subalfvéniques : v c
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Descriptif Titre : Chauffage Compre
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