Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...

Chapitre 6
Nécessité d’une “couronne”
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006
Sommaire
6.1 Les différents états spectraux . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 93
6.2 La couronne . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 95
6.2.1 Un gaz d’électrons chauds . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 95
6.2.2 La base du jet . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 96
6.3 Synthèse des différents modèles . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 97
6.3.1 Couronne centrale . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 97
6.3.2 Couronne plane et étendue . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 100
Jusqu’ici, nous avons présenté les modèles standard d’accrétion et d’éjection développés
pour expliquer les observations les plus courantes des microquasars et des NAG. D’autres observations,
devenues de plus en plus communes à mesure que les instruments ont pu dévoiler
le ciel à plus haute énergie sont cependant venues compliquer les modèles, d’accrétion notamment.
Au vu des spectres des mêmes sources dans certains états particuliers, il semble qu’au
moins un autre ingrédient soit nécessaire : une Couronne.
6.1 Les différents états spectraux
En particulier, le modèle de disque-α ne peut pas, à lui seul, reproduire la variabilité
systématique de l’émission des binaires X. Si les spectres multi-températures prédits par
ce modèle sont en bon accord avec l’observation de certaines sources, les mêmes sources
peuvent présenter des propriétés spectrales complètement différentes à d’autres moments.
Cette propriété est illustrée sur la figure 6.1 qui présente les spectres des mêmes sources
que ceux de la figure 5.2, mais en des dates différentes. On peut voir que ces spectres sont
dramatiquement différents des spectres thermiques. Ils sont principalement constitués d’une
contribution en loi de puissance, avec une coupure à haute énergie :
{
1 pour E <
F E ∝ E −Γ Ec
×
e − E−Ec
(6.1)
∆E pour E > E c
Typiquement, la coupure se situe vers les 100-300 keV, mais elle est parfois absente et l’on
observe alors la loi de puissance jusque des énergies de 600 keV (Grove et al. 1998). Selon les
sources et les instants, cette loi de puissance est plus ou moins importante. Dans les spectres
de la figure 6.1, la loi de puissance domine complètement la composante thermique mais on
peut voir qu’elle existe également, de manière beaucoup plus faible, dans les spectres de la
figure 5.2.