Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...
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8.2 Equilibre cinétique <strong>de</strong> la couronne 121<br />
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006<br />
Fig. 8.3 – Energie potentielle le long <strong>de</strong> lignes <strong>de</strong> champ droites pour θ = 80˚(voir annexe D<br />
pour la <strong>de</strong>scription <strong>de</strong> la géométrie). La ligne en trait plein représente le potentiel cinétique<br />
(normalisé par E p,max = 0.05m i Φ 0 ), somme du potentiel MHD (en trait pointillé et normalisé<br />
par E p,max = 0.36m i Φ 0 ) et du potentiel magnétique µB pour η = 2µB/m i Φ 0 G<br />
= 2. On voit<br />
que la force miroir permet un équilibre au-<strong>de</strong>ssus du disque, qui n’existait pas avant.<br />
dans le disque ou dans la couronne. Les particules <strong>de</strong> la couronne doivent donc se trouver<br />
sur <strong>de</strong>s lignes <strong>de</strong> champ proches <strong>de</strong> la verticale. De même, la structure à gran<strong>de</strong> échelle du<br />
champ magnétique définit l’allure <strong>de</strong> la force miroir en altitu<strong>de</strong> au-<strong>de</strong>ssus du disque. Elle joue<br />
donc sur la position d’équilibre, l’amplitu<strong>de</strong> et la fréquence <strong>de</strong>s oscillations permises. Comme<br />
nous l’avons déjà dit, le peu <strong>de</strong> contraintes observationnelles laisse sur ce point beaucoup <strong>de</strong><br />
possibilités.<br />
• Le moment magnétique <strong>de</strong>s particules :<br />
La force miroir lui est directement proportionnelle. Les particules <strong>de</strong> trop grand µ sont sujettes<br />
à une force miroir forte qui risque <strong>de</strong> les éjecter, sans leur laisser la possibilité d’osciller dans<br />
la couronne. A l’inverse, <strong>de</strong>s particules <strong>de</strong> trop faible µ ont un point d’équilibre très peu<br />
déplacé, très proche du disque donc, et retombent facilement dans ce <strong>de</strong>rnier. Contrairement<br />
au champ magnétique, on peut se faire une idée du moment magnétique <strong>de</strong> particules. En effet,<br />
si on néglige le mouvement parallèle <strong>de</strong>s particules, la température déduite <strong>de</strong>s observations<br />
correspond directement au mouvement cyclotron <strong>de</strong>s particules :<br />
µB = k B T c ≈ 100keV (8.7)<br />
Si on suppose que ions et électrons ont même la température, alors ils possè<strong>de</strong>nt les mêmes<br />
moments magnétiques. Du fait <strong>de</strong> leurs masses différentes, ils possè<strong>de</strong>nt <strong>de</strong>s vitesses cyclotron<br />
très différentes.<br />
• La masse <strong>de</strong>s particules :<br />
Si à même température les ions et les électrons possè<strong>de</strong>nt le même moment magnétique et<br />
donc la même force miroir, ils sont sujets différemment à la gravité et à la force centrifuge.<br />
Les électrons sont en particulier beaucoup moins sensibles à ces <strong>de</strong>ux <strong>de</strong>rnières forces, ils<br />
sont donc beaucoup plus facilement éjectés par la force miroir. Si maintenant, on considère