Chauffage Compressionnel de l'Environnement des Disques ...

B.4 Bilan 177
les paramètres typiques du centre Galactique et un champ de 100 µG, on trouve que
R B ≈ 6. On est donc plutôt dans ce régime, et c’est la méthode que nous employons
pour un nuage sphérique.
• Au mieux, la puissance dissipée est de l’ordre de Q 0 = ρ ∞ v 3 c r c ɛ. Cette puissance est très
faible par rapport à celle que pourrait dissiper la viscosité de cisaillement, typiquement
dans un rapport ɛ. Cette différence vient du fait qu’en régime subsonique qui est la cas
que nous considérons, la compression du fluide est très faible alors que le cisaillement
reste important. Ici, on trouve qu’au mieux, la compression est de l’ordre de :
⃗∇.⃗v ≈ ɛ v c
r c
(B.23)
soit deux ordres plus faible en v c /v m que le cisaillement ∂ i v j .
• Enfin, l’écoulement du fluide autour d’un cylindrique peut bien être approximé dans
la limite subsonique et subalfvénique par la somme d’un mouvement incompressible
principal qui n’est pas soumis à la viscosité, et d’une petite perturbation compressible
responsable de la dissipation.
tel-00011431, version 1 - 20 Jan 2006