Dispense del corso di Elementi di Fisica della Materia - Skuola.net
Dispense del corso di Elementi di Fisica della Materia - Skuola.net
Dispense del corso di Elementi di Fisica della Materia - Skuola.net
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Capitolo 3<br />
Mezzi mag<strong>net</strong>ici<br />
Scopo <strong>del</strong>la lezione: stu<strong>di</strong>are il comportamento <strong>di</strong> materiali in campo mag<strong>net</strong>ico.<br />
Dalla fenomenologia, assodati i tre tipi <strong>di</strong> materiali, si passerà alla<br />
definizione <strong>del</strong> vettore M e alle sue relazioni con le correnti microscopiche<br />
amperiane. Verranno introdotte le equazioni generali <strong>del</strong>la mag<strong>net</strong>ostatica in<br />
mezzi materiali e si definirà il vettore H. Infine si analizzeranno le con<strong>di</strong>zioni<br />
<strong>di</strong> raccordo dei campi alla superficie <strong>di</strong> separazione tra mezzi materiali e<br />
l’energia <strong>del</strong> campo mag<strong>net</strong>ico in mezzi materiali. Si conclude con una descrizione<br />
microscopica <strong>di</strong> <strong>di</strong>amag<strong>net</strong>ismo e paramag<strong>net</strong>ismo attraverso le teorie<br />
<strong>di</strong> Larmor e Langevin rispettivamente per concludere con una descrizione<br />
qualtitativa <strong>del</strong> ferromag<strong>net</strong>ismo.<br />
3.1 Fenomenologia<br />
• Si considera un solenoide per<strong>corso</strong> da una corrente costante i e avente<br />
n spire per unità <strong>di</strong> lunghezza, con l’asse <strong>di</strong>sposto lungo la <strong>di</strong>rezionez.<br />
Nel suo interno si crea un campo <strong>di</strong> induzione mag<strong>net</strong>ica B = µ0ni ˆ k<br />
costante e coassiale, tranne che ai bor<strong>di</strong>, dove il campo <strong>di</strong>minuisce<br />
(effetti <strong>di</strong> bordo). Esso sarà <strong>di</strong>retto verso l’asse z positivo se guardando<br />
dall’alto il solenoide, la corrente i circola in verso antiorario. Una spira<br />
percorsa da una corrente i ′ immersa in tale campo interagirà con esso<br />
e subirà una forza<br />
F = − ∇Um ′ = ∇(m ′ · B),<br />
ove m ′ = i ′ πr ′2ˆ k è il momento mag<strong>net</strong>ico <strong>del</strong>la spira, supposta circolare<br />
<strong>di</strong> raggio r ′ . Tale momento sarà concorde al campo B <strong>del</strong> solenoide<br />
a seconda che i ′ sia concorde o <strong>di</strong>scorde ad i. Eseguendo il prodotto<br />
33