Dispense del corso di Elementi di Fisica della Materia - Skuola.net

90 CAPITOLO 5. OTTICA ONDULATORIA
puramente immaginario e avrà il valore
nI =
2 ωP − 1 10.
ω2 L’onda sarà quindi assorbita con lunghezza di assorbimento data da
lass = c
2ωni
10 −8 m.
Tale lunghezza è praticamente nulla, in quanto confrontabile con la dimensione
del reticolo cristallino. In termini fisici, l’onda non riesce a propagarsi
nel metallo per essere assorbita. Le formule di Fresnel dimostrano inoltre
che in tali condizioni l’intensità dell’onda riflessa è pressoché uguale a quella
dell’onda incidente, di conseguenza non vi è onda trasmessa. I conduttori
quindi riflettono molto bene, senza apprezzabili assorbimenti, la luce incidente,
e su tale principio si basano gli specchi: sono pannelli di un materiale
di supporto su cui si spruzza un sottile strato di alluminio od argento. Alcuni
metalli tuttavia assorbono delle frequenze nel visibile, il che spiega il colore
caratteristico, come ad esempio, il giallo del rame.
5.2 Interferenza e diffrazione
5.2.1 Interferenza di due sorgenti
Punto di partenza: principio di sovrapposizione. Cosa succede quando due
onde si sovrappongono in un punto dello spazio ? Per semplicità consideriamo
il caso di onde piane armoniche con la stessa pulsazione.
L’interferenza è caratteristica prettamente ondulatoria: si tratta della
modulazione delle intensità di due o più onde che si sovrappongono.
Per trovare l’onda risultante usiamo il principio di sovrapposizione.
Coerenza. In un’onda la frequenza dipende dalla sorgente, ma anche la
fase. Se la sorgente emette onde con una fase costante, essa si dice coerente.
L’interferenza è osservabile solo per onde emesse da sorgenti coerenti.
Caso semplice di interferenza: sovrapposizione di due onde piane armoniche
trasversali con la stessa frequenza. I campi saranno (imponendo che le
ampiezze ξ0 siano reali)
ξi = ξ0ie i( ki·r−ωt+δi) == ξ0ie iαi
con la fase αi = ki · r − ωt + δi. In particolare il termine δi è la fase dovuta
alla sorgente.