Dispense del corso di Elementi di Fisica della Materia - Skuola.net
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62 CAPITOLO 4. ONDE ELETTROMAGNETICHE<br />
Queste quattro equazioni, insieme alle relazioni tra i vettori <strong>del</strong>l’elettromag<strong>net</strong>ismo<br />
nei mezzi materiali<br />
e<br />
D = ɛ0 E + P<br />
B = µ0( H + M),<br />
corredate dalle equazioni <strong>di</strong> stato <strong>del</strong> mezzo <strong>di</strong>elettrico e mag<strong>net</strong>ico, risolvono<br />
il problema <strong>del</strong>l’elettromag<strong>net</strong>ismo generale in presenza <strong>di</strong> mezzi materiali.<br />
Anche da esse si può desumere, come nel caso <strong>del</strong> vuoto, la propagazione<br />
<strong>di</strong> onde, ma i calcoli sono più complessi, in particolare per quei materiali<br />
per cui la <strong>di</strong>pendenza tra i campi non è lineare.<br />
4.4.1 Onde nei mezzi lineari<br />
Nel caso invece <strong>di</strong> mezzi lineari, è facile desumere la propagazione <strong>di</strong> onde<br />
all’interno <strong>di</strong> essi. Supponiamo quin<strong>di</strong> <strong>di</strong> avere un mezzo in cui non vi siano<br />
cariche libere e correnti <strong>di</strong> conduzione. Tenuto conto che per i mezzi lineari<br />
valgono le relazioni D = ɛ E e B = µ H le quattro equazioni <strong>di</strong>ventano<br />
e<br />
<strong>di</strong>v E = 0,<br />
<strong>di</strong>v B = 0,<br />
rot E = − ∂ B<br />
∂t ,<br />
rot B = µɛ ∂ E<br />
∂t ,<br />
identiche a quelle nel vuoto a parte la sostituzione <strong>di</strong> ɛ0 e µ0 con ɛ e µ. Esse<br />
quin<strong>di</strong> ammetteranno come soluzione la propagazione <strong>di</strong> onde elettromagne-