Dispense del corso di Elementi di Fisica della Materia - Skuola.net
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72 CAPITOLO 4. ONDE ELETTROMAGNETICHE<br />
β/β MAX<br />
1<br />
0.8<br />
0.6<br />
0.4<br />
0.2<br />
~0<br />
0.15<br />
0.5<br />
0<br />
0 0.5 1 1.5 2<br />
ω/ω<br />
0<br />
Figura 4.2: Il coefficiente <strong>di</strong> assorbimento β(ω/ω0), normalizzato al valore<br />
massimo βMAX = β(1) in funzione <strong>del</strong>la pulsazione <strong>del</strong>l’onda incidente ω/ω0<br />
per <strong>di</strong>versi valori <strong>del</strong>lo smorzamento γ/ω0 = 0 (nero), 0.15 (rosso) e 0.5 (blu).<br />
Si ricorda che per un atomo <strong>di</strong> idrogeno la teoria classica prevede ω0 10 17<br />
rad/s.<br />
• Considerazioni sulla <strong>di</strong>spersione. Esaminando la figura 4.1 si nota<br />
che, a parte la regione ω ω0, il valore <strong>di</strong> γ non influisce molto sull’andamento<br />
<strong>del</strong>la parte reale <strong>del</strong>l’in<strong>di</strong>ce <strong>di</strong> rifrazione, ossia sulle proprietà<br />
<strong>di</strong>spersive <strong>del</strong> <strong>di</strong>elettrico. In genere, a parte la regione succitata, nR<br />
cresce con ω, con<strong>di</strong>zione questa definita <strong>di</strong> <strong>di</strong>spersione normale. Invece<br />
per ω ω0 si osserva, quando γ > 0, l’andamento opposto, regione<br />
questa definita quin<strong>di</strong> <strong>di</strong> <strong>di</strong>spersione anomala. In particolare, in questa<br />
regione nR < 1 e <strong>di</strong> conseguenza risulta v = c/nR > c: l’onda si propagherebbe<br />
nel mezzo con una velocità superiore a quella <strong>del</strong>la luce ! Il<br />
paradosso viene superato ricordando che la velocità qui considerata è<br />
quella <strong>di</strong> fase, coincidente con quella reale (<strong>di</strong> gruppo) esclusivamente<br />
per un’onda infinitamente estesa piana monocromatica, che è in effetti<br />
un’astrazione matematica, concordemente con il fatto che nessun segnale<br />
fisico può propagarsi a velocità superiore a quella <strong>del</strong>la luce nel<br />
vuoto.<br />
• Considerazioni sull’assorbimento. Nella figura 4.2 an<strong>di</strong>amo invece<br />
ad esaminare la <strong>di</strong>pendenza <strong>del</strong>l’assorbimento, precisamente <strong>del</strong> relativo<br />
coefficiente β in termini <strong>del</strong>la frequenza ω <strong>del</strong>l’onda incidente sul <strong>di</strong>elettrico.<br />
Si nota che il massimo <strong>del</strong>l’assorbimento βMAX = nae 2 /γmeɛ0c<br />
si ha sempre in corrispondenza <strong>di</strong> ω = ω0: risultato naturale, dato che