(Cd,Mn)Te - Instytut Fizyki PAN

More documents

Recommendations

Info

Obraz krawędzi płytki z licznymi dyslokacjami przedstawia rys. 2.4.3.6.Tak duża ilość jamek trawienia skumulowana na krawędzi materiału związana jestz naprężeniami na powierzchni wytopu, gdzie materiał ma styczność z ampułą.Rysunek 2.4.3.6. Obraz z mikroskopuoptycznego krawędzi płytki po trawieniuna EPD.Zarówno w obserwacji jamek trawienia – dyslokacji, jak i wydzieleńtellurowych widoczna jest różnica w wartościach gęstości przed i po wygrzewaniubadanych płytek. Jak dotąd najlepsze rezultaty otrzymywano przy wygrzewaniachw nasyconych parach kadmu oraz gradiencie temperatury. Oczywiście prace nadpolepszeniem struktury płytek (Cd,Mn)Te poprzez proces wygrzewania i jego różnemodyfikacje są wciąż kontynuowane.54
BIBLIOGRAFIA DO ROZDZIAŁU 21. T. E. Schlasinger, J.E. Toney, H. Yoon, E.Y. Lee, B.A. Brunett, L. Franks, R.B.James, “Cadmium zinc telluride and its use as a nuclear radiation detectormaterial” Mat. Scie. Engi., R 32, (2001).2. T. E. Schlesinger, P. B. James, “Semiconductor for Room Tepperature NuclearDetector Applications”, Semiconductors and Semimetals, Vol. 43, (1995).3. S. Del Sordo, L. Abbene, E. Caroli, A. M. Mancini, A. Zappettini and P. Ubertini“Progress in the Development of CdTe and CdZnTe Semiconductor RadiationDetectors for Astrophysical and Medical Applications” Sensors 9 (2009).4. T. Takahasi, S. Watanabe „Recent progressin CdTe and (Cd,Zn)Te detectors”,IEEE TNS, vol. 48, No. 4, (2001).5. C. Szeles “(Cd,Zn)Te and CdTe materials for X-ray and gamma ray radiationdetector applications” phys. stat. sol. (b) 241, No. 3, (2004).6. Prezentacja „Pomiary promieniowania X na tokamaku”Sema_2005_EURATOM.ppt Institute of Plasma Physics and Laser Microfusion.7. J. B. A. England “Metody doświadczalne fizyki jądrowej” Warszawa PWN,(1980).8. A. Owens, A. Peacock, „Compaund semiconductor radiation detectors” NIM A,Vol. 531 (2004).9. A. Burger, M. Groza, Y. Cui, U. N. Roy, D. Hillman, M. Guo, L. Li, G. M.Wright, R. B. James, “Development of probe CdZnTe spectrometers for remotesensing of signatures from nuclear materials” phys. stat. sol. (c) 2, No.5, (2005).10. P. Fougeres, P. Siffert, M. Hage-Ali, J. M. Koeble, R. Regal, “CdTe and CdZnTefor nuclear detectors: facts and fictions”, NIM A 428 (1999).11. T. Takahasi “Recent Advances on CdTe/CdZnTe detectors” For high energyphoton- presentation (2008).12. http://dsid.ipj.gov.pl/files/LudwikD/200902%20medycyna/07.pdf13. A. Mycielski, A. Burger, M. Sowinska, M. Groza, A. Szadkowski, P. Wojnar,B. Witkowska, W. Kaliszek, P. Siffert,, „Is the (Cd,Mn)Te crystal a prospectivematerial for X-ray and gamma – ray detectors?” phys. Stat.sol. N. 5, (2005).14. T. Schulman “Si, CdTe and CdZnTe radiation detectors for imagingapplications”, University of Helsinki, Finland (2006).15. E. Nowak, “Metodyka pomiarowa śródoperacyjnej lokalizacji węzłów chłonnych izmian patologicznych z zastosowaniem pozycjoczułej sondy promieniowaniagamma” Rozprawa doktorska AG-H , Kraków (2005).16. J. D. Eskin „Signals induced In semiconductor gamma-ray imaging detectors”,J. Appl. Phys. 85 (2), (1999).55
Page 1:
INSTYTUT FIZYKI POLSKIEJ AKADEMII N
Page 6 and 7: 1.1. CEL I STRESZCZENIE ROZPRAWYNin
Page 8 and 9: Nowe pomysły na wykonanie kontakt
Page 10 and 11: wewnętrzny efekt fotoelektryczny,
Page 12 and 13: W półprzewodniku fotoelektron bę
Page 14 and 15: ozprawy.odpowiednia szerokość prz
Page 16 and 17: Rysunek 2.1.7. Zależność absorpc
Page 18 and 19: Mimo, że detektory promieniowania
Page 20 and 21: Rysunek 2.2. 1. Prosta geometria de
Page 22 and 23: Parametry wymagane od materiałów
Page 24 and 25: Iloczyn μτ jest bardzo istotnym p
Page 26 and 27: Pomiędzy serią elektrod (dynod) p
Page 28 and 29: Rysunek 2.2.2. Porównanie uzyskane
Page 30 and 31: Rysunek 2.2.4. Kryształy do produk
Page 32 and 33: 2.3. MECHANIZM ZBIORU NOŚNIKÓW Ł
Page 34 and 35: Sytuacja ta pozwala na przejście e
Page 36 and 37: powierzchni (111) pomiędzy płaszc
Page 38 and 39: Temperaturową zmianę szerokości
Page 40 and 41: gdzie C solid oznacza skład molowy
Page 42 and 43: Po stopieniu materiału źródłowe
Page 44 and 45: Ze względu na materiał, o którym
Page 46 and 47: Manipulując intencjonalnymi domies
Page 48 and 49: Nr wytopuKryształy (Cd,Mn)Tekoncen
Page 50 and 51: Związane jest to z polarnością k
Page 52 and 53: W kolejnym kroku wkładamy ampułę
Page 56 and 57: 17. J. D. Eskin, „Current state-o
Page 58 and 59: 3. KONTAKTY ELEKTRYCZNEUzyskanie do
Page 60 and 61: Odpowiedni dobór metalu (pracy wyj
Page 62 and 63: Przykładowo dla CdTe typu p praca
Page 64 and 65: przypowierzchniowej półprzewodnik
Page 66 and 67: Cały proces odbywa się w warunkac
Page 68 and 69: W przypadku CdTe i (Cd,Zn)Te wielu
Page 70 and 71: Wszystkie metody opierają się na
Page 72 and 73: Prace [27-29] dokładnie opisują s
Page 74 and 75: W kwestii obniżenia LC autorzy pra
Page 76 and 77: BIBLIOGRAFIA DO ROZDZIAŁU 31. T. P
Page 78 and 79: 4. EPITAKSJA Z WIĄZEK MOLEKULARNYC
Page 80 and 81: Temperatura źródła zależy od ty
Page 82 and 83: W dolnej części komory umieszczon
Page 84 and 85: Komora reakcyjna dodatkowo opatrzon
Page 86 and 87: Zakładając, że transport atomów
Page 88 and 89: 4.1. FIZYCZNE PODSTAWY WZROSTU WARS
Page 90 and 91: dysocjacja adsorbowanych molekuł;
Page 92 and 93: W przypadku elektronów o energii r
Page 94 and 95: Zależność opisującą prawdopodo
Page 96 and 97: Związane jest to z ewolucją mecha
Page 98 and 99: Płytki o grubości 2-3 mm poddawan
Page 100 and 101: Powierzchnia zbyt chropowata by wyk
Page 102 and 103: 4.4. STANDARDOWY PRZEBIEG PROCESÓW
Page 104 and 105:
W przypadku monowarstw ZnTe:Sb oraz
Page 106 and 107:
BIBLIOGRAFIA DO ROZDZIAŁU 41. Z. R
Page 108 and 109:
jaką jest napylanie na półizoluj
Page 110 and 111:
Rysunek 5.1.1. Charakterystyka I-V
Page 113 and 114:
5.2. MONOKRYSTALICZNE WARSTWY JAKO
Page 115 and 116:
W obszarze złącza monokrystaliczn
Page 117 and 118:
Nr próbkiPodłożeWarstwaFWHM(arc
Page 119 and 120:
Badania te na warstwach monokrystal
Page 121 and 122:
Wykonane także zostały (metodą S
Page 123 and 124:
5.3. AMORFICZNE WARSTWY JAKO KONTAK
Page 125 and 126:
Poziom energii Fermiego jest blisko
Page 127 and 128:
Niezależnie przez którą z sond (
Page 129 and 130:
Na rys. 5.3.4 B i 5.3.5 B widać li
Page 131 and 132:
Pamiętać trzeba, że dla warstwy
Page 133 and 134:
5.3.1. OPTYMALIZACJA GRUBOŚCI WARS
Page 135 and 136:
We wszystkich trzech przypadkach mo
Page 137 and 138:
Jednak w naszej opinii powierzchnia
Page 139 and 140:
Rysunek 5.3.1.6. Charakterystyki I-
Page 141 and 142:
Jedyną istotną informacją jaką
Page 143 and 144:
Na podstawie tych pomiarów można
Page 145 and 146:
Po wyznaczeniu charakterystyk I-V z
Page 147 and 148:
5.3.4. PASYWACJA POWIERZCHNIDo wyko
Page 149 and 150:
Pasywacja roztworem (NH 4 ) 2 SIII)
Page 151 and 152:
6. UKŁADY POMIAROWE WYKORZYSTANE D
Page 153 and 154:
6.3. POMIARY SKŁADU PIERWIATKOWEGO
Page 155 and 156:
6.4. POMIARY GRUBOŚCI WARSTW, ANAL
Page 157 and 158:
Stała Halla (R H ) bezpośrednio w
Page 159 and 160:
Z powodu odpowiednio wysokich (~10
Page 161 and 162:
Rysunek 6.7.1. Schemat zasady dzia
Page 163 and 164:
Rysunek 6.7.2. A) Schemat ułożeni
Page 165 and 166:
7 WNIOSKI I PODSUMOWANIEBadania pod
Page 167 and 168:
Na podstawie badań przedstawionych
show all

(Cd,Mn)Te - Instytut Fizyki PAN

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?