Vielteilchentheorien in Modellräumen mit diskreter Darstellung
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TABELLENVERZEICHNIS 125<br />
5.2.4 Vergleich der exakten Ergebnisse <strong>mit</strong> den Ergebnissen aus der S2– und<br />
S4–Näherung sowie den BCS–Resultaten für den Paarhamiltonoperator für<br />
verschiedene Wechselwirkungsstärken und 2 Nukleonenpaare <strong>in</strong> 6 Schalen.<br />
Angaben für |G|, ε 0 k und E0 <strong>in</strong> MeV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 71<br />
5.2.5 Vergleich der exakten Ergebnisse <strong>mit</strong> den Ergebnissen aus der S2– und<br />
S4–Näherung sowie den BCS–Resultaten für den Paarhamiltonoperator für<br />
verschiedene Wechselwirkungsstärken und 3 Nukleonenpaare <strong>in</strong> 7 Schalen.<br />
Angaben für |G|, ε 0 k und E0 <strong>in</strong> MeV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 72<br />
5.2.6 Vergleich der exakten Ergebnisse <strong>mit</strong> den Ergebnissen aus der S2– und<br />
S4–Näherung sowie den BCS–Resultaten für den Paarhamiltonoperator für<br />
verschiedene Wechselwirkungsstärken und 4 Nukleonenpaare <strong>in</strong> 8 Schalen.<br />
Angaben für |G|, ε 0 k und E0 <strong>in</strong> MeV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 73<br />
5.3.1 Vergleich von HF und exaktem Ergebnis für das e<strong>in</strong>dimensionale Hubbard–<br />
Modell im Ortsraum. Angaben für E0 <strong>in</strong> eV. . . . . . . . . . . . . . . . . . 79<br />
5.3.2 Vergleich von HF und exaktem Ergebnis für das e<strong>in</strong>dimensionale Hubbard–<br />
Modell im Impulsraum. Angaben für εk und E0 <strong>in</strong> eV. . . . . . . . . . . . . 81<br />
5.3.3 Besetzungszahlen und Grundzustandsenergie für das e<strong>in</strong>dimensionale Hubbard–<br />
Modell, 8 Gitterplätze, halbe Füllung, U/t =4und unterschiedliche Anzahlen<br />
von generierten Lanczos–Vektoren. Zum Vergleich ist auch die HF–<br />
Lösung angegeben. Angaben für εk und E0 <strong>in</strong> eV. . . . . . . . . . . . . . . 83<br />
5.3.4 Besetzungszahlen und Grundzustandsenergie für das e<strong>in</strong>dimensionale Hubbard–<br />
Modell <strong>in</strong> Abhängigkeit der Maximalanzahl von Polen <strong>in</strong> der E<strong>in</strong>–Teilchen–<br />
Greensfunktion für 6 Gitterplätze, U/t =4und halbe Füllung. Angaben für<br />
εk und E0 <strong>in</strong> eV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 86<br />
5.3.5 Vergleich der HF–, SCGF– und exakten Resultate für die Besetzungszahlen<br />
und die Grundzustandsenergie des e<strong>in</strong>dimensionalen Hubbard–Modells <strong>mit</strong><br />
8 Gitterplätzen und halber Füllung für zwei verschiedene U/t. Angabenfür<br />
εk und E0 <strong>in</strong> eV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 89<br />
5.3.6 Vergleich der HF–, SCGF– und exakten Resultate für die Besetzungszahlen<br />
und die Grundzustandsenergie des e<strong>in</strong>dimensionalen Hubbard–Modells <strong>mit</strong><br />
10 Gitterplätzen und halber Füllung für zwei verschiedene U/t. Angaben<br />
für εk und E0 <strong>in</strong> eV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 90