Vielteilchentheorien in Modellräumen mit diskreter Darstellung

60 Kapitel 5 Ergebnisse
p −1
3/2
p −1
1/2
C (1) δSR δLR δCSB C Tot Exp.
CDBonn96 3205 -44 46 36 3240 3395
CDBonn99 -44 46 86 3290
AV18 -71 47 108 3285
CDBonn96 3235 -52 37 54 3271 3542
CDBonn99 -52 37 91 3320
AV18 -79 39 103 3297
d5/2 CDBonn96 3135 154 -15 49 3326 3542
CDBonn99 154 -15 72 3350
AV18 187 -18 92 3401
1s1/2 CDBonn96 2905 159 -45 58 3081 3166
CDBonn99 160 -46 93 3117
AV18 198 -47 112 3174
Tabelle 5.1.2: Coulomb–Verschiebung der Energie für Ein–Loch– (p −1
3/2
Ein–Teilchen–Zustände (d5/2 und 1s1/2) bezogen auf 16O in keV.
und p−1
1/2 )und
nen NN–Wechselwirkungen gelingt, die Nolen–Schiffer–Anomalie zu erklären. Die Resultate
für einige Ein–Teilchen– bzw. Ein–Loch–Zustände sind in Tabelle 5.1.2 aufgeführt.
In der mit C (1) überschriebenen Spalte sind die Ergebnisse von Sato [Sat76] aufgelistet.
Diese beinhalten den führenden Coulomb–Beitrag, die Korrekturen aufgrund der endlichen
Protonengröße, die elektromagnetische Spin–Bahn–Wechselwirkung, sowie Vakuumpolarisationseffekte
und die auf die Massendifferenzen zwischen Neutron und Proton
zurückführbaren Korrekturen der kinetischen Energie. Wie erwähnt wurden diese Beiträge
aus Ein–Teilchen–Wellenfunktionen bestimmt, die aus HF–Rechnungen mit phänomenologischen
Kernkräften gewonnen wurden. In der zweiten und dritten Spalte der Tabelle
sind Korrekturen zur Coulomb–Verschiebung der Energien angegeben. Diese Korrekturen
sind in Beiträge aufgrund kurzreichweitiger Korrelationen (δSR) bzw. langreichweitiger
Korrelationen (δLR) aufgeteilt. Der Wert von δSR wurde dabei gemäß
δSR = ε BHF
i (Proton) − ε BHF
i (Neutron) − δmeanfield (5.1.2)