Vielteilchentheorien in Modellräumen mit diskreter Darstellung

58 Kapitel 5 Ergebnisse
CDBonn96 CDBonn99 Argonne V18
pn ISB pn ISB pn ISB
ε BHF
p 3/2 [MeV] -17.37 -17.23 -17.39 -17.05 -15.89 -15.58
ε BHF
p 1/2 [MeV] -13.68 -13.49 -13.71 -13.36 -12.43 -12.12
ε BHF
d 5/2 [MeV] 0.39 0.99 0.36 0.99 1.34 2.07
E BHF /A [MeV] -4.80 -4.72 -4.81 -4.65 -3.97 -3.82
ε QP
p 3/2 [MeV] -17.65 -17.52 -17.68 -17.32 -16.14 -15.82
ε QP
p 1/2 [MeV] -14.23 -14.03 -14.26 -13.88 -12.88 -12.54
ε QP
d 5/2 [MeV] -0.57 0.05 -0.60 0.03 0.44 1.16
Sp 3/2 0.8071 0.8089 0.8070 0.8087 0.7867 0.7852
Sp 1/2 0.7937 0.7960 0.7936 0.7956 0.7721 0.7745
Sd 5/2 0.8460 0.8474 0.8460 0.8472 0.8238 0.8261
E/A [MeV] -6.89 -6.70 -6.90 -6.70 -5.94 -5.76
Tabelle 5.1.1: Ein–Teilchen–Eigenschaften von Protonen und Bindungsenergie pro Nukleon
in 16 O für drei verschiedene Potentiale.
licht die Berechnung der Bindungsenergie mit Hilfe der Koltun–Summenregel (2.1.17) und
die Angabe einiger Ein–Teilchen–Eigenschaften. Einige Ergebnisse sind in Tabelle 5.1.1
aufgelistet. Angegebene Ein–Teilchen–Energien beziehen sich auf Protonen. Um den Einfluß
der Isospinsymmetrieverletzung (Isospin Symmetrie Breaking) hervorzuheben, sind
für jedes Potential zwei Spalten mit Resultaten angegeben. Die erste, mit pn bezeichnete
Spalte enthält hierbei die Ergebnisse, die gewonnen werden, wenn man alle auftretenden
pp– und nn–Wechselwirkungen durch die entsprechende pn–Wechselwirkung ersetzt, die
Isospinsymmetrie also nicht verletzt ist. In der mit ISB bezeichnete Spalte hingegen sind
Werte aufgelistet, die sich ergeben, wenn die Verletzung der Isospinsymmetrie explizit
berücksichtigt wird.
Als erstes sei angemerkt, daß die Einbeziehung der langreichweitigen Korrelationen im
Vergleich zu BHF für jedes betrachtete Potential etwa 2 MeV mehr Bindungsenergie pro