Ball, Phillip. Masa critica. Cambio, caos y complejidad

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MASA C R IT IC A Los modelos de convección de Rayleigh-Bénard son ejemplos de estructuras disipativas, esto es, de composiciones organizadas de sistemas de desequilibrio que disipan energía (los modelos de convección se mantienen gracias al aporte continuo de, por ejemplo, calor) y, por lo tanto, generan entropía. En las décadas de 1950 y 1960, Prigogine y sus colaboradores sugirieron que las estructuras disipativas se producen cuando un sistema en desequilibrio alcanza un punto de crisis llamado bifurcación. Próximo al equilibrio es muy posible que al sistema no le suceda nada especial: el fluido de un platillo como el que utilizó Bénard, por ejemplo, se limita a ser un conductor de calor aparentemente en reposo. En el punto de bifurcación, sin embargo, el sistema se ve bruscamente impelido a cambiar de estado. Como el término “bifurcación” sugiere, en general hay dos opciones. En el estado celda-cilindro de Rayleigh-Bénard (véase figura 5.1 b), las celdas adyacentes rotan en sentidos opuestos como dos ruedas dentadas, pero, además, cada una de esas ruedas puede girar en dos sentidos -en el sentido de las agujas del reloj o al contrario-, suponiendo que todas las demás ruedas también giran en el sentido opuesto al que lo hacen. Así pues, hay dos posibles estados celda-cilindro equivalentes en todo salvo en el sentido de la rotación. ¿Qué determina una u otra opción? El puro azar o, para ser más precisos, las fluctuaciones, lo que los físicos normalmente llaman ruido. Hay ruido en todas partes. A cualquier temperatura por encima del cero absoluto los átomos se agitan con energía termal. Esto pone en marcha un zumbido de fondo que impregna toda la materia. Ese zumbido crscea medida que aumenta la temperatura: las fuerzas del desorden actúan sin descanso. Debido a este aspecto aleatorio de los movimientos atómicos, todos los procesos incurren en pequeñas variaciones aleatorias o fluctuaciones. Si pudiéramos medir con escrupuloso detalle la presión sobre una pequeña zona de la superficie de un globo, podríamos advertir pequeñas variaciones debidas a las diferencias que de un momento al siguiente se producen en el número de moléculas de gas que chocan contra ella. De hecho, en la actualidad, los científicos miden con gran precisión las magnitudes de presión y temperatura a muy pequeña escala e, invariablemente, observan que las cantidades fluctúan en tomo a un valor promedio. Normalmente, y de acuerdo a su minúscula magnitud, el efecto de las fluctuaciones es despreciable. Pero en un punto de bifurcación, un sistema 128 www.FreeLibros.me
DKL C R E C IM IE N T O Y LA FO RM A Bifurcación Bifurcación Figura 5.2. Ilya Prigogine predijo que se llega a los estados de desequilibrio estables a través de una cascada de bifurcaciones en cada una de las cuales el sistema debe escoger entre dos alternativas. Puesto que la elección está determinada por fluctuaciones aleatorias, dos sistemas inicialmente equivalentes (en este caso A y B) pueden, llevados al desequilibrio, acabar en diferentes “ramas” en distintos estados estables-, porque aunque experimentan la misma fuerza impulsora, su historial de elecciones es distinto.
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NOTAS 27 F. von Hayek, The Road to
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Philip Bafl (1962) es químico y do
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Ball, Phillip. Masa critica. Cambio, caos y complejidad

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