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Capítulo 2. Búsqueda de Discos en Estrellas con Exoplanetas 73
Para las estrellas EH, derivamos la luminosidad estelar, L ∗ , integrando el modelo
de cuerpo negro en todo el rango de longitud de onda, y la luminosidad observada,
L obs , integrando sobre la curva ajustada. Para calcular el exceso de luminosidad IR,
L IR , substraemos la luminosidad estelar (L ∗ ) de la observada (L obs ). La Tabla 2.3
presenta la luminosidad fraccional del disco, L IR /L ∗ , el exceso sobre la luminosidad
estelar.
Además, la Tabla 2.3 provee referencias a los catálogos usados para calcular la
luminosidad fraccional, una indicación sobre la calidad de los datos IRAS, y una nota
sobre la posible variabilidad de la fuente. La calidad de las mediciones de densidad de
flujo de IRAS está indicada por la variable FQUAL como de alta calidad, moderada
calidad o límite superior (FQUAL = 3, 2, y 1, respectivamente) en cada banda. Usualmente
sólo las bandas de 12 y 25 µm tienen calidad alta o moderada en la muestra
de estrellas EH. Los datos IRAS también proveen una indicación de contaminación
por cirrus. El resto de los catálogos fotométricos usados incluyen notas indicando
diferentes factores (tales como variabilidad o multiplicidad) que pueden afectar la
calidad de la fotometría. Combinamos toda esta información y usamos el catálogo de
Kholopov et al. (1998), A Combined General Catalog of Variable Stars, para incluir
una nota sobre la variabilidad de las fuentes (ver Tabla 2.3, última columna). Algunas
de las fuentes son variables o sospechadas de serlo, y/o sufren de problemas de
contaminación o confusión.
Recordamos, sin embargo, que las luminosidades fraccionales para la mayoría de
los objetos en la Tabla 2.3, han sido derivadas usando límites superiores de IRAS,
particularmente en la banda de 100 µm. En la Sección 6.3. aplicaremos el criterio de
Mannings & Barlow (1998) y pondremos condiciones sobre la calidad de los datos de
IRAS para derivar una fracción más confiable de estrellas EH con exceso de emisión en
el IR. Los datos de IRAS también pueden sufrir de contaminación por fuentes débiles
del fondo, no visibles en las placas del DSS. Además, el valor derivado de λ exc (la longitud
de onda a partir de la cual el exceso IR es notable), tiene una cierta incerteza.
Esto se debe a que las SEDs son construidas a partir de pocos valores conocidos del
flujo. Luego, al derivar la luminosidad fraccional L IR /L ∗ , resulta sensible a este valor.
Sylvester & Mannings (2000) estiman una incerteza de un factor alrededor de 2 en
L IR /L ∗ debido a este efecto, lo cual corresponde a la fuente principal de incerteza en
nuestras derivaciones.