etude theorique et experimentale du transport electronique ... - Ief

Chapitre I : Introduction au transport électroniqueconfigurations possibles 1D, 2D, 3D. On note la discontinuité de la fréquence d’interaction en 2D eten 1D. Ceci est dû à la discontinuité de la densité d’état. Par exemple, lorsque l’électron à une énergiesuffisante pour pouvoir passer sur le niveau supérieur alors la transition est possibleFigure I-23 : Densité électronique fonction de l’énergiepour les 3 degrés de liberté d’un système électronique.Figure I-24 : Fréquences d’interaction des phonons fonction del’énergie à 77K pour les 3 degrés de liberté possibles. [32]L’étude des fréquences d’interactions impuretés est largement développée avec et sans écrantage. Lelecteur pourra les consulter dans [32] et [30]. De plus, des résultats expérimentaux et des discussionssur W fi sont y exposés [32]. Pour l’analyse générale des interactions dans un gaz 2D, Ando donne descalculs complets dans [30].3.2.6. Correction de non parabolicitéDans le paragraphe 3.1.3, l’influence d’une modélisation incorrecte de la structure de bande a ététraitée. Il est important de traiter correctement le calcul de la densité d'états. De même qu’une erreursur la masse engendre une erreur sur le mouvement des électrons, une erreur sur la densité engendreune erreur sur les fréquences d’interactions. De la même manière que l’on recalcule l’énergie enfonction de son vecteur d’onde, la densité peut être déterminée en prenant en compte la nonparabolicité en remplaçant la densité classique I- 41 par une densité d’état corrigée [33] :*m m εg3 _=1 + ε ( 1 + 2αε)I- 46D np 2πhπhMalgré tout, tout comme la masse effective, cela peut ne pas suffire [25]. Ainsi, une autre possibilitéest de tabuler cette densité où de calculer la densité par une série de Taylor en fonction l’énergie.Dans la suite de ce travail, la modélisation sera de type non parabolique et avec des calculs defréquences d’interactions 3D.2 *- 27 -