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histogramas de frecuencia y momentos como medias, varianza y autocovarianza.<br />
Conforme aumenta el número de realizaciones generadas, los estadísticos del conjunto<br />
de resultados tienden a converger a unos valores finales. Se ha demostrado tanto<br />
teóricamente como en la práctica, que aunque el resultado en cada realización esté<br />
basado en la ADE, los estadísticos del conjunto son generalmente no fickianos (Dagan,<br />
1984; Neuman y Zhang, 1990).<br />
En un campo de velocidades estacionario, el transporte no fickiano se manifiesta<br />
como un incremento sostenido del valor de las dispersividades longitudinal y transversal<br />
conforme aumenta la distancia recorrida por el penacho (o, de manera equivalente, el<br />
tiempo) antes de alcanzar un valor asintótico. El estudio de Peaudecerf y Sauty (1978)<br />
proporcionan la primera evidencia documental de que las dispersividades en campo<br />
pueden incrementarse en varios órdenes de magnitud durante la evolución del penacho.<br />
Lo mismo ocurre en experimentos realizados en la base aérea de Borden, Ontario, en<br />
que en un experimento de trazadores realizado en un acuífero de características<br />
conocidas exhaustivamente, la dispersividad creció hasta cuatro órdenes de magnitud en<br />
un espacio de 600 días sin que mostrase alcanzar un valor asintótico (Sudicky y Cherry,<br />
1983). Pero mientras la dispersividad longitudinal (paralela a la dirección de flujo)<br />
tiende a un valor asintótico “fickiano”, las dispersividades transversales primero<br />
alcanzan un pico y después decrecen a un valor inferior.<br />
Este comportamiento se explica mediante el hecho de que, mientras un penacho<br />
evoluciona, encuentra en su camino un mayor número de heterogeneidades a escalas<br />
cada vez mayores. En un medio estadísticamente homogéneo, se llega a alcanzar un<br />
valor asintótico debido al valor limitado de estas heterogeneidades. Además, cuando<br />
uno enfrenta el valor de las dispersividades aparentes determinadas tanto en laboratorio<br />
como en campo para una serie de materiales porosos, se observa que estos valores<br />
crecen más rápido que si lo hiciesen de manera lineal. Esta dependencia de la<br />
dispersividad con la escala, de exponente superior a 1, implica que el medio poroso es la<br />
realización conjunta de varios campos de log-conductividad de escalas diferentes<br />
ordenados de manera jerárquica, que actúan de manera conjunta como un fractal<br />
aleatorio (Neuman, 1990).<br />
A pesar de ello, el transporte no fickiano en medios porosos homogéneos se<br />
modela recurriendo al comportamiento no local a través de ecuaciones diferenciales o a<br />
veces en ecuaciones en derivadas fraccionarias. El flujo subterráneo y el transporte de<br />
solutos tienen lugar en medios con distintas escalas de heterogeneidad, pero sin<br />
embargo no es posible observar o describir estas heterogeneidades con el nivel de<br />
detalle o la precisión que serían necesarias para que la ADE nos proporcionase<br />
resultados ajustados. Por ello, surgen conceptualizaciones y modelos alternativos que<br />
buscan representar de manera adecuada la dependencia de la dispersividad con la escala<br />
y, de ese modo, modelar de una forma más ajustada el comportamiento del transporte.<br />
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