v f x, t (2.67) donde f(x,t) es una función aleatoria que representa una fuente/sumidero de flujo a escala ω. Si asumimos la presencia de estas fuentes/sumideros aleatorios, la concentración de un soluto no reactivo en un dominio Ω rodeado por un contorno Γ queda definido por la ecuación: C v C D d C f , x t (2.68) Sujeta a las siguientes condiciones iniciales y de contorno: C( x,0) C ( x ) x 0 C( x, t) C ( x , t) x D D C( x, t) n x W ( x , t) x d v( x, t) C( x, t) DdC( x, t) n( x) P( x , t) x 3 1 2 (2.69) Donde C D es una concentración aleatoria establecida en el segmento Γ 1 , W es un flujo dispersivo normal al segmento Γ 2 y P un flujo convectivo-dispersivo aleatorio definido como normal al segmento Γ 3 . El vector n es el vector normal a cualquier segmento perteneciente a Γ= Γ 1 + Γ 3 + Γ 3 . Todos estos valores quedan definidos a escala ω. Por simplicidad, se asume que la función f(x,t), así como C D , W y P son independientes del campo de velocidades v. Las funciones aleatorias de punto se representan como: a( x, t) a( x, t) a( x, t) C (2.70) a x, t Donde representa el valor esperado en el punto x e instante t, y representa una fluctuación aleatoria de media cero alrededor del valor esperado. Esto se puede conceptualizar como la suma de una estimación determinista más una fluctuación que representa el error de una predicción, ambas definidas a escala ω. En condiciones ideales el valor de a x, t es cero y el valor de la predicción a( x, t) se iguala al valor real a( x, t) a( x, t) . Aplicando este concepto a todas las funciones que aparecen en (2.69) y tomando una media conjunta: C C 42
C t C d C v C D C Q f x C C C (2.71) Donde Q ( x, t) v( x, t) C( x, t) C es el flujo dispersivo condicional. De forma similar se obtienen las expresiones para las condiciones de contorno: C( x,0) C ( x ) x C 0 C( x,0) C ( x , t) x C D D C( x, t) n( x) W ( x , t) x d C v( x, t) C( x, t) Dd C( x, t) QC( x, t) n(x) P( x , t) x C C C El flujo dispersivo Q C viene dado por la expresión implícita: 2 1 C 3 (2.72) Q ( x, t) ( x, t; s, ) Q ( x, t; s, ) dsd C 0 C y C t 0 ( x, t; s, ) C( s, ) dsd - ( x, t; s, ) C( s, ) dsd 0 t 0 3 T - ( x, t; s, ) Q ( x, t; s, ) n( s) ds d + t t t 0 3 C C y C C C ( x, t; s, ) C( s, ) n( s) dsd C C C (2.73) Donde: ( x, t; s, ) G( x, t; s, ) v( x, t) C T ( x, t; s, ) G( x, t; s, ) v( x, t) v ( s, ) C ( x, t; s, ) G( x, t; s, ) v( x, t) f( s, ) C C C C Esta función aleatoria de Green, G(x,t;s,τ), satisface la ecuación estocástica de convección-dispersión sujeta un cero inicial y unas condiciones de contorno dadas (Morales-Casique y Neuman, 2006). Para poder reducir este sistema acoplado a una única ecuación de transporte, hay que imponer una serie de restricciones físicas. Si el campo de velocidades v es estacionario, los momentos de la función de Green dependen sólo de los incrementos en el espacio y el tiempo (Dentz y Tartakovsky, 2008). Es decir, de G( xs, t . Igualmente, las integrales que contienen ( x, t; s, ) son de un orden inferior y pueden despreciarse en (2.73). Del mismo modo, para que el campo de velocidades sea estacionario, el dominio debe ser infinito, por lo que Ω = Ω ∞ y así las integrales C 43
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x i D ij dC dx j Ck A x y
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x D C yx y ij D yx 2y C C x
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5.5 Mapa de dispersividades máxima
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5.7 Correlación entre el valor má
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6. Síntesis y Conclusiones Entre e
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3) Los datos de concentraciones han
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7. Referencias Aeby, P., J. Forrer,
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Forrer, I., R. Kasteel, M. Flury, a
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Oppenheim I, Shuler KE, Weiss GH. (
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Wheatcraft, S.W., S.W. Tyler. 1988.
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Vol. longcelda K A H t celda tan
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incidido por un fotón adquiera suf
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Figura B.5- Solución de Brilliant
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ojo, en el segundo tenemos 069, fal
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aja, se intensifica la cantidad de
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Para ello, se realizaron 40 disoluc
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