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longitud de la columna como fuente de error en la determinación de la componente
dispersiva (Maiera y Kroll, 2000; Koch y Brady, 1988)
En ausencia de poros sin salida, la dispersión a escala de poro tiende a ser
fickiana (Koch y Brady, 1985). Esto se debe a que se asume que la Ley de Fick es
válida en el interior de los poros y la analogía de Taylor-Aris se conserva si
consideramos un conjunto de poros interconectados (Aris, 1956). Por ello es de esperar
que la ADE sea válida en escalas ω pequeñas aunque no se conserve a las escalas de
trabajo necesarias en los análisis determinísticos.
La ADE estocástica asume que la ley de Fick se conserva a una escala pequeña
ω y trata la velocidad convectiva como una variable aleatoria definida en un continuo
del espacio y el tiempo. El campo de velocidades se suele considerar no estacionario y
estadísticamente interdependiente en el tiempo y el espacio con un número arbitrario de
escalas. La ADE estocástica por sí misma no define el tamaño de ω o de los procesos
físicos, químicos o biológicos que dan lugar al campo de velocidades aleatorio o el
proceso dispersivo. En ese aspecto, la ADE estocástica es tan válida científicamente
como otras aproximaciones basadas en el movimiento de partículas como el CTRW.
Los modelos basados en la ADE estocástica han considerado, hasta la fecha, que
la velocidad convectiva obedece la Ley de Darcy en la escala ω. Para condicionar la
ADE estocástica a las observaciones reales, se busca una escala ω capaz de
proporcionar valores de parámetros o variables del correspondiente campo de
velocidades a partir de observaciones o estimaciones procedentes de la realidad sin que
por ello deba asumirse que la escala ω sea una especie de REV de menor tamaño. Esto
no es una condición indispensable en la ADE estocástica, sino una opción habitual que
sacrifica algo de generalidad para ganar en aplicabilidad.
Como los modelos CTRW se limitan a campos estacionarios de movimiento de
partículas (es decir, que la distribución de probabilidades no cambia al situarlo en otro
punto o instante), no resultan tan dispuestos a ser condicionados a las observaciones
reales de las variables que controlan estos movimientos. El hecho de que los medios
naturales tiendan a estar estructurados en un número más o menos grande de escalas
organizadas jerárquicamente hace que los movimientos de partículas en su seno tengan
una cierta coherencia que los modelos CTRW no capturan al ser estacionarios. Estos
modelos deberían ser modificados en su formulación para poder capturar este detalle
(Neuman y Tartakovsky, 2009).
A pesar que los modelos basados en ADE de exponentes fraccionarios incluyen
variables con velocidades y coeficientes de dispersión fraccionarios, no resulta sencillo
desarrollar un entorno teórico que permita desarrollar formalmente estas ecuaciones.
Asimismo, queda poco claro el sentido físico de estos parámetros fraccionarios. En
concreto, no parece sencillo estimar estos parámetros a partir de datos geológicos o
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