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APUNTES DE METEOROLOGÍA Y CLIMATOLOGÍA PARA EL MEDIOAMBIENTE
Fig 4 Bandas de absorción del ozon. Hartley y Huggins
La transmitancia de la atmósfera Toz, depende del coeficiente de absorción del
medio a diferentes longitudes de onda a{X), y al espesor de absorbentes de la
atmósfera 'd ' que deben atravesar los fotones.
a(X) = Noz • o(X)
Noz = número de moléculas de 0 3 en la unidad de volumen
o{X) sección eficaz de absorción.
Lo habitual en esta área de investigación es expresar el contenido total de
ozono en la atmósfera en unidades Dobson.
1 D.U = 2.69-1016 moléculas / cm2
Si todo el 0 3 contenido en una columna se redujese a la presión del nivel del
mar y a 273 K, ocuparía un espesor que se puede medir en milímetros o en
unidades Dobson (1 D.U = 10‘3 cm), siendo el valor de referencia 300 DU.
La Intensidad transmitida por la atmósfera tras la absorción del ozono l(A)
valdrá
\(X) = l0(X)-Toz = l0(X)-exp [-a(A)-d]
Donde 'd '= CTO- m = contenido total de ozono x masa de ozono.
'm '= masa de ozono = Camino que debe atravesar el fotón / espesor de la
atm ósfera). 'm ' depende del ángulo cenital.
La elevada sección eficaz del O3 en el UV-B da lugar a que los fotones de alta
energía apenas lleguen a la superficie de la Tierra para ángulos cenitales
elevados.
Por ejemplo , para 0= 60° y CTO = 300 DU
X= 290 nm (a = 140-10'20 cm2-m olec1); T(A=290 nm) = 10~1°
A=310 nm (a = 9.3-10'20 cm2-molec'1); T(A=310 nm) = 0,22
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