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D O C U M E N TO S DE TRABAJO
ésta ultima fórmula muestra que el efecto de la condensación (dqs negativa) es
aumentar la temperatura potencial, mientras que la evaporación disminuye la
temperatura potencial.
En la adiabática saturada no existe un único gradiente de temperatura ni aún
en el caso de una altura determinada (presión), depende también de la
temperatura.
De la misma forma que existe una única temperatura, 0, para identificar una
adiabática seca, resulta útil disponer de una sola temperatura para identificar
cada adiabática saturada.
A elevadas alturas (presiones muy bajas) las temperaturas y contenidos de
vapor son tan bajos, aún en la saturación, que cualquier adiabática saturada es
asintótica con una adiabática seca particular, cuya temperatura potencial recibe
el nombre de temperatura potencial equivalente 0e de la adiabática saturada.
En términos físicos 0e puede ser considerada como la temperatura que
alcanzaría una parcela de aire tras una descompresión siguiendo un proceso
adiabático saturado hasta casi presión nula, y una presurización a partir de ese
momento hasta llegar a 1000 mb.
Un procedimiento alternativo es identificar a cada adiabática saturada mediante
la temperatura a la cuál corta a la isóbara 1000 mb, 0W, a esta temperatura se
la denomina temperatura potencial de termómetro húmedo, que es inferior a
la temperatura potencial equivalente 0e. Una buena aproximación es:
0e— 0w = 2,5 ■qs donde qs es la humedad específica del aire saturado a 1000
mb, en gramos de vapor de agua por kg de aire.
Supongamos una parcela de aire no saturado con temperatura T y que tiene
una temperatura de termómetro húmedo Tw y presión P.
La temperatura de termómetro húmedo es menor que la temperatura del aire
en una cantidad que es una medida del grado de saturación del aire, y en un
diagrama aerológico se indica en la misma isóbara que T ya que, Tw se alcanza
por enfriamiento isobárico por evaporación.
Nivel de condensación ascendente
Teorema de Normand. La adiabática seca que pasa por T y la adiabática
saturada que pasa por Tw se cortan en el nivel de condensación ascendente
(LCL lifting condensation level) de la parcela inicialmente no saturada, que es el
nivel al cuál el aire se convertiría en saturado si ascendiera adiabáticamente
desde su estado inicial.
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